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138 9. Moment cinétique et rotation <strong>de</strong>s corps<br />
circulaire autour <strong>de</strong> cet axe. On dit ‘instantanément’, car l’orientation <strong>de</strong> A peut changer au <strong>cours</strong><br />
du temps. Ainsi, le vecteur R 0 décrit le mouvement <strong>de</strong> translation <strong>de</strong> l’objet et le vecteur r décrit un<br />
mouvement <strong>de</strong> rotation par rapport au point O. Le point O peut être choisi <strong>de</strong> manière arbitraire,<br />
mais il est généralement pratique <strong>de</strong> placer le point O au centre <strong>de</strong> masse <strong>de</strong> l’objet, en raison<br />
<strong>de</strong> la relation (9.13) : le théorème du moment cinétique s’applique lorsque J et N sont calculés<br />
au centre <strong>de</strong> masse. Cependant, si l’objet est contraint d’effectuer un mouvement <strong>de</strong> rotation par<br />
rapport à un axe invariable en direction et que le centre <strong>de</strong> masse n’est pas situé sur cet axe, il est<br />
avantageux <strong>de</strong> placer le point O quelque part le long <strong>de</strong> cet axe. C’est le cas, par exemple, d’un<br />
objet asymétrique fixé à un essieu.<br />
A<br />
ρ<br />
v ⊗<br />
P<br />
ω<br />
ψ<br />
O<br />
r<br />
Figure 9.2. Schéma illustrant l’orientation du vecteur vitesse angulaire ω.<br />
Nous allons désormais supposer que le point O est fixe et que l’objet rigi<strong>de</strong> est en rotation autour<br />
<strong>de</strong> ce point, <strong>de</strong> sorte que la position r d’un point P est <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur constante dans le temps,<br />
mais <strong>de</strong> direction variable. Si ρ désigne la distance du point P à l’axe A <strong>de</strong> rotation instantané, le<br />
module <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> P est v = ωρ, où ω est la fréquence angulaire <strong>de</strong> rotation au <strong>de</strong> l’axe A.<br />
D’autre part, le vecteur vitesse v du point P est perpendiculaire au vecteur position r, en raison<br />
<strong>de</strong> la longueur fixe <strong>de</strong> r :<br />
v · r = 0 car 0 = d dt r2 = 2v · r (9.27)<br />
La vitesse v est aussi perpendiculaire à l’axe <strong>de</strong> rotation (cet axe est perpendiculaire à l’arc <strong>de</strong><br />
cercle décrit par le point P). Ces <strong>de</strong>ux facteurs ren<strong>de</strong>nt extrêmement utile l’introduction d’un<br />
nouveau concept, celui <strong>de</strong> vecteur vitesse angulaire, noté ω, dont la définition est la suivante : ce<br />
vecteur est parallèle à l’axe <strong>de</strong> rotation A. Sa gran<strong>de</strong>ur est la fréquence angulaire <strong>de</strong> rotation ω. Sa<br />
direction est dictée par la règle <strong>de</strong> la main droite : si le sens <strong>de</strong> rotation est indiqué par les doigts<br />
<strong>de</strong> la main droite, celui <strong>de</strong> ω est indiqué par la direction du pouce. À l’ai<strong>de</strong> <strong>de</strong> ces définitions, on<br />
vérifie que le vecteur-vitesse du point P est donné par<br />
v = ω ∧ r (9.28)<br />
En effet, la direction <strong>de</strong> v est alors prependiculaire à la fois à r et à l’axe <strong>de</strong> rotation, comme il se<br />
doit, et sa gran<strong>de</strong>ur est<br />
v = ω|r| sin ψ = ωρ (9.29)