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8. Mouvement dans un champ <strong>de</strong> force central 131<br />
Problème 8.15<br />
Dans ce problème nous étudierons le cas d’une particule subissant une force centrale répulsive en inverse du<br />
carré <strong>de</strong> la distance, comme celle qui existe entre <strong>de</strong>ux particules chargées <strong>de</strong> même signe. On posera que la<br />
force ressentie par la particule est<br />
F (r) = k r 2 ˆr<br />
où k > 0. Dans le cas d’une répulsion coulombienne, k = q 1 q 2 /4πε 0 . L’énergie potentielle associée est (notez<br />
le signe)<br />
U(r) = k r<br />
a) Reprenez les calculs <strong>de</strong> la section 8.3, mais cette fois avec une énergie potentielle associée à une force<br />
répulsive, ce qui veut dire que le signe <strong>de</strong> k est changé. Autrement dit, partez <strong>de</strong> l’expression suivante <strong>de</strong><br />
l’énergie totale :<br />
E = 1 2 mṙ2 +<br />
J2<br />
2mr 2 + k r<br />
et montrez que la trajectoire <strong>de</strong> la particule est décrite par l’équation suivante :<br />
r(ϕ) =<br />
r 0<br />
e cos ϕ − 1<br />
où<br />
r 0 = J2<br />
km , e = √<br />
1 + E E 0<br />
, E 0 = k<br />
2r 0<br />
b) Montrez que cette courbe est une hyperbole (en eplicitant la correspondance avec les coordonnées<br />
cartésiennes) et tracez-là en indiquant les asymptotes, la position du centre <strong>de</strong> répulsion et la distance entre<br />
ce centre et l’origine <strong>de</strong>s coordonnées cartésiennes.<br />
c) Supposez que le projectile s’approche du centre <strong>de</strong> répulsion en provenance <strong>de</strong> l’infini avec un paramètre<br />
d’impact b. Montrez, <strong>de</strong> manière géométrique, que ce paramètre d’impact coïnci<strong>de</strong> avec le paramètre <strong>de</strong> même<br />
symbole qui décrit l’équation <strong>de</strong> l’hyperbole en coordonnées cartésiennes :<br />
(x ′ ) 2<br />
a 2<br />
− y2<br />
b 2 = 1<br />
d) Si v 0 désigne la vitesse du projectile lorsqu’il est infiniment éloigné <strong>de</strong> la cible, alors donnez une expression<br />
<strong>de</strong> E et <strong>de</strong> J en fonction <strong>de</strong> v 0 , <strong>de</strong> b et <strong>de</strong> la masse m du projectile. Montrez ensuite que l’angle <strong>de</strong> diffusion<br />
θ 1 du projectile est donné par<br />
cot θ 1<br />
2 = mv2 0 b<br />
k<br />
Cette <strong>de</strong>rnière relation fut utilisée par Rutherford dans l’interprétation <strong>de</strong> sa célèbre expérience <strong>de</strong> diffusion<br />
<strong>de</strong> particules alpha sur une feuille d’or, afin <strong>de</strong> proposer son modèle nucléaire <strong>de</strong> l’atome, en opposition avec<br />
le modèle du “plum pouding” <strong>de</strong> J.J. Thomson.