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162 10. Référentiels accélérés<br />
sur ses pieds (ou sur tout autre partie <strong>de</strong> son corps en contact avec le sol) qui compense exactement<br />
la force gravitationnelle. La sensation <strong>de</strong> pesanteur est étroitement liée à cette force normale (on<br />
la ressent moins lorsqu’on nage sous l’eau). 1 En somme, la sensation <strong>de</strong> pesanteur est causée par<br />
à peu près toutes les forces sauf la force <strong>de</strong> gravité, affirmation qui peut sembler paradoxale, mais<br />
qui <strong>de</strong>meure néanmoins exacte!<br />
L’entraînement <strong>de</strong>s astronautes en apesanteur se fait souvent à l’intérieur d’avions qui, pendant une<br />
fraction <strong>de</strong> minute, suivent une trajectoire parabolique comme celle d’une projectile. Autrement dit,<br />
le long <strong>de</strong> cette trajectoire parabolique, les moteurs <strong>de</strong> l’avion ne font que compenser exactement<br />
la force <strong>de</strong> résistance <strong>de</strong> l’air agissant sur l’avion et le tout suit une trajectoire i<strong>de</strong>ntique à celle<br />
que suivrait l’avion en l’absence d’atmosphère, tous moteurs coupés. L’avion constitue alors un<br />
référentiel en “chute libre”, dont l’accélération est a 0 = g et ses occupants sont en état d’apesanteur.<br />
10.3 Référentiel tournant<br />
Considérons maintenant un référentiel tournant S r , dont l’origine coïnci<strong>de</strong> en tout temps avec celle<br />
d’un référentiel inertiel S i mais dont les axes sont en rotation uniforme par rapport à ceux <strong>de</strong> S i .<br />
Désignons par {ˆx, ŷ, ẑ} les vecteurs <strong>de</strong> base du référentiel S i et par {ˆx ′ , ŷ ′ , ẑ ′ } ceux du référentiel<br />
tournant S r . Le référentiel tournant est caractérisé par un vecteur <strong>de</strong> vitesse angulaire ω, constant<br />
en gran<strong>de</strong>ur et en direction. Selon la relation (9.28), la dérivée temporelle <strong>de</strong>s vecteurs <strong>de</strong> base<br />
{ˆx ′ , ŷ ′ , ẑ ′ } est<br />
dˆx ′<br />
dt = ω ∧ dŷ ′<br />
ˆx′ dt = ω ∧ dẑ ′<br />
ŷ′<br />
dt = ω ∧ ẑ′ (10.8)<br />
Un vecteur quelconque B peut être décrit dans les <strong>de</strong>ux repères comme<br />
Sa dérivée par rapport au temps est<br />
( ) dB<br />
= Ḃxˆx + Ḃyŷ + Ḃzẑ<br />
dt<br />
i<br />
B = B xˆx + B y ŷ + B z ẑ<br />
= B ′ xˆx′ + B ′ yŷ′ + B ′ zẑ′ (10.9)<br />
= Ḃ′ xˆx′ + Ḃ′ yŷ′ + Ḃ′ zẑ′ + B x ′ ˙ˆx ′ + B y ′ ˙ŷ ′ + B z ′ ˙ẑ ′<br />
( ) dB<br />
= + ω ∧ (B<br />
dt<br />
xˆx ′ ′ + B yŷ ′ ′ + B zẑ ′ ′ )<br />
r<br />
( ) dB<br />
= + ω ∧ B<br />
dt<br />
r<br />
(10.10)<br />
Le premier terme n’est autre que la dérivée temporelle <strong>de</strong> B telle que mesurée dans le référentiel<br />
tournant, alors que le membre <strong>de</strong> gauche est cette même dérivée, mesurée dans le référentiel fixe.<br />
On écrit donc<br />
( ) ( )<br />
dB dB<br />
= + ω ∧ B (10.11)<br />
dt dt<br />
i<br />
En particulier, si B = r (la position d’un objet), cette formule nous permet <strong>de</strong> comparer les vitesses<br />
du même objet dans les <strong>de</strong>ux référentiels :<br />
r<br />
v i = v r + ω ∧ r (10.12)<br />
1 D’autres facteurs physiologiques sont aussi impliqués, en particulier les mouvements <strong>de</strong>s particules en<br />
suspension dans le colimaçon <strong>de</strong> l’oreille interne, responsable <strong>de</strong> la sensation d’équilibre.