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11. Relativité restreinte 207<br />
Exemple <strong>de</strong> processus <strong>de</strong> collision inélastique<br />
Par exemple, considérons une particule <strong>de</strong> masse m et d’énergie cinétique K qui entre en collision<br />
avec une autre particule <strong>de</strong> même masse, initialement au repos. Cherchons quelle doit être la valeur<br />
minimale <strong>de</strong> K pour que la collision puisse entraîner la création d’une paire particule-antiparticule<br />
<strong>de</strong> masses M, sans que les <strong>de</strong>ux particules initiales soient annihilées.<br />
Soit ε l’énergie <strong>de</strong> la particule inci<strong>de</strong>nte et p sa quantité <strong>de</strong> mouvement (composante en x). L’énergie<br />
totale du système dans le référentiel S du laboratoire est E = ε+mc 2 et la quantité <strong>de</strong> mouvement<br />
totale dans ce référentiel est P = p, car la <strong>de</strong>uxième particule est initialement au repos.<br />
Soit S ′ le référentiel du centre d’impulsion du système, défini <strong>de</strong> manière à ce que la quantité <strong>de</strong><br />
mouvement totale soit nulle dans ce référentiel :<br />
P ′ = γ(P − βE/c) = 0 =⇒ β = pc<br />
E<br />
Dans ce référentiel, toute l’énergie cinétique <strong>de</strong>s particules est disponibles pour créer <strong>de</strong> la matière.<br />
L’énergie cinétique minimale pour créer <strong>de</strong>ux particules <strong>de</strong> masse M est K ′ = 2Mc 2 (dans le<br />
référentiel S ′ ). Bien sûr, K ′ = E ′ − 2mc 2 . La condition minimale <strong>de</strong> création <strong>de</strong> particules est donc<br />
E ′ ≥ 2(M + m)c 2 (11.107)<br />
L’énergie totale E ′ dans ce référentiel est, d’après le théorème <strong>de</strong> Koenig relativiste,<br />
E ′ = E γ<br />
ou encore E 2 = E ′2 + P 2 c 2<br />
D’autre part, P = p, E = ε + mc 2 et ε 2 = p 2 c 2 + m 2 c 4 . L’énergie cinétique K <strong>de</strong> la particule<br />
inci<strong>de</strong>nte, dans le référentiel S, est K = ε − mc 2 . Il faut donc traduire la condition (11.107) en<br />
fonction <strong>de</strong> K et non <strong>de</strong> E ′ , en utilisant la relation E ′2 = E 2 − P 2 c 2 , un simple exercice d’algèbre,<br />
qui se mène comme suit : Premièrement,<br />
E ′2 = E 2 − P 2 c 2 = (ε + mc 2 ) 2 − (ε 2 − m 2 c 4 ) = 2mc 2 (mc 2 + ε) = 2mc 2 (2mc 2 + K)<br />
Le carré <strong>de</strong> la relation (11.107) est alors<br />
(E ′ ) 2 = 2mc 2 (2mc 2 + K) ≥ 4(M + m) 2 c 4<br />
En isolant K, on trouve<br />
(<br />
K ≥ 2Mc 2 2 + M )<br />
m<br />
Par exemple, dans le cas <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux électrons qui créent, lors <strong>de</strong> leur collision, une paire électronposittron<br />
supplémentaire, on a M = m et donc<br />
K min. = 6mc 2 =⇒ ε min. = 7mc 2 = mc2 √<br />
1 − β<br />
2<br />
où β est la vitesse minimale (en unités <strong>de</strong> c) <strong>de</strong> l’électron. Donc<br />
1<br />
√ = 7 = γ =⇒ β = 1 − 1 = 0, 980<br />
1 − β<br />
2 γ2