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72 6. Énergie et Travail<br />
En analyse vectorielle, cette condition revient à <strong>de</strong>man<strong>de</strong>r que le rotationnel du champ vectoriel<br />
F(r) soit nul. En pratique, cette condition est le plus souvent respectée. L’exception notable est<br />
le phénomène d’induction électromagnétique, où un champ magnétique qui varie dans le temps<br />
induit un champ électrique qui ne respecte pas cette condition. 3<br />
Forces centrales<br />
Une force est qualifiée <strong>de</strong> centrale si elle est toujours dirigée dans la direction radiale ˆr (en coordonnées<br />
sphériques) et qu’elle ne dépend pas <strong>de</strong>s angles. Autrement dit, une telle force s’exprime<br />
comme suit :<br />
F(r) = F (r)ˆr (6.17)<br />
Les forces centrales sont toujours conservatives et le potentiel associé est donné par l’expression<br />
suivante :<br />
U(r) =<br />
∫ r0<br />
r<br />
F (r ′ )dr ′ (6.18)<br />
La constante r 0 indique le zéro <strong>de</strong> l’énergie potentielle. Dans certains cas, on peut choisir r 0 = ∞,<br />
dans d’autres, r 0 = 0, etc. En effet, le calcul du gradient en coordonnées sphétiques donne<br />
F = −∇U = − ∂U ˆr = F (r)ˆr (6.19)<br />
∂r<br />
Remarque : toutes les forces centrales sont conservatives. En revanche, une force peut ne pas être<br />
centrale et être conservative : le caractère central d’une force est une condition suffisante, mais<br />
non nécessaire. L’exemple le plus simple d’une force non centrale mais conservative est la somme<br />
<strong>de</strong> <strong>de</strong>ux ou plusieurs forces centrales avec <strong>de</strong>s centres d’attractions différents. Dans ce cas, la force<br />
nette n’est pas toujours dirigée vers le même point, mais elle dérive quand même d’un gradient :<br />
le potentiel <strong>de</strong> la force totale est la somme <strong>de</strong>s potentiels <strong>de</strong>s différentes forces centrales en cause.<br />
Force gravitationnelle<br />
La force gravitationnelle créée par un objet <strong>de</strong> masse M, fixe à l’origine, sur un objet <strong>de</strong> masse m<br />
à une distance r <strong>de</strong> l’origine est un exemple <strong>de</strong> force centrale :<br />
Le potentiel associé se calcule comme indiqué ci-haut, avec r 0 → ∞ :<br />
F(r) = − GMm<br />
r 2 ˆr (6.20)<br />
∫ ∞<br />
GMm<br />
U(r) = −<br />
r r ′2 dr ′<br />
[ GMm<br />
=<br />
r ′<br />
= − GMm<br />
r<br />
] ∞<br />
r<br />
(6.21)<br />
L’énergie totale d’une particule <strong>de</strong> masse m dans le champ gravitationnel fixe d’un objet <strong>de</strong> masse<br />
M est donc<br />
E = 1 2 mv2 − GMm<br />
(6.22)<br />
r<br />
3 Les champs électrique et magnétique contiennent aussi une certaine énergie et c’est la somme <strong>de</strong> cette<br />
énergie <strong>de</strong>s champs et <strong>de</strong> l’énergie <strong>de</strong>s particules qui les subissent et les créent qui est conservée. La loi <strong>de</strong><br />
conservation <strong>de</strong> l’énergie est donc plus subtile dans ce cas.