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5. Applications <strong>de</strong>s lois du mouvement 63<br />
x<br />
E<br />
y<br />
B<br />
Figure 5.9. Cycloï<strong>de</strong> suivie par une charge placée dans <strong>de</strong>s champs électrique et magnétique croisés<br />
(E = Eˆx et B = Bẑ).<br />
Problème 5.2<br />
Une particule <strong>de</strong> masse m est soumise à une force sinusoïdale :<br />
F = C sin(ωt) ˆx<br />
a) Déduisez une expression pour la position r(t) <strong>de</strong> la particule en fonction du temps et en fonction <strong>de</strong> sa<br />
vitesse initiale (à t = 0) v 0 et <strong>de</strong> sa position initiale r 0 .<br />
b) Faites un graphique <strong>de</strong> x(t) en supposant que v 0 = 0 et r 0 = 0.<br />
Problème 5.3<br />
Un type d’accélérateur <strong>de</strong> particules chargées fonctionne <strong>de</strong> la manière suivante : un champ électrique alternatif<br />
est appliqué dans une longue cavité et accélère les électrons qui y pénètrent par une extrémité. Comme le<br />
champ change <strong>de</strong> direction <strong>de</strong>ux fois par pério<strong>de</strong>, il ne peut pas accélérer les particules toujours dans la même<br />
direction! Pour remédier à ce problème, on aménage <strong>de</strong>s cavités plus petites à l’intérieur <strong>de</strong> la cavité principale.<br />
Le rôle <strong>de</strong> ces petites cavités est d’écranter le champ électrique quand il est dans la mauvaise direction : lorsque<br />
les particules pénètrent dans ces petites cavités, aucune force ne s’exerce sur elles; lorsqu’elles en ressortent,<br />
le champ électrique est <strong>de</strong> nouveau dans la bonne direction pour les accélérer (voir la figure ci-<strong>de</strong>ssous). Pour<br />
que cela fonctionne, il faut placer les petites cavités aux bons endroits et leur donner la bonne longueur.<br />
Supposons qu’on place N petites cavités, <strong>de</strong> longueurs L i (i = 1, 2, . . . , N), aux positions x i . Pour simplifier,<br />
supposons aussi que le champ électrique E = Eˆx est uniforme et qu’il se retourne brusquement au bout d’une<br />
<strong>de</strong>mi-pério<strong>de</strong> T , comme si sa dépendance temporelle était celle d’une on<strong>de</strong> carrée. Cette force donne aux<br />
particules une accélération constante a = aˆx lorsqu’elles ne sont pas dans les cavités. À l’intérieur <strong>de</strong> la ie<br />
cavité, la vitesse v i <strong>de</strong>s particules est constante.<br />
entrée<strong>de</strong>s<br />
particules<br />
L 1 L 2 L 3 L 4<br />
etc...<br />
a<br />
0 x 1 x 2 x 3 x 4<br />
Problème 5.3<br />
Trouvez une relation <strong>de</strong> récurrence permettant <strong>de</strong> calculer x i , L i et v i en fonction <strong>de</strong> x i−1 , L i−1 et v i−1 . Cette<br />
relation permet <strong>de</strong> déterminer les positions et longueurs <strong>de</strong> toutes les cavités, en supposant que les particules<br />
ont une vitesse pratiquement nulle quand elles pénètrent dans l’accélérateur.