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8. Mouvement dans un champ <strong>de</strong> force central 127<br />
Problème 8.3<br />
Un satellite <strong>de</strong> masse m est en orbite circulaire <strong>de</strong> rayon r autour <strong>de</strong> la Terre. Comme son orbite est basse,<br />
la haute atmosphère exerce une force <strong>de</strong> frottement sur le satellite. Pour simplifier les choses, supposons que<br />
cette force f est constante. Cet exercice vise à démontrer que l’effet <strong>de</strong> cette force n’est pas <strong>de</strong> ralentir le<br />
satellite, mais <strong>de</strong> l’accélérer! On doit supposer ici que f est suffisamment faible <strong>de</strong> sorte que l’orbite du satellite<br />
est toujours circulaire en première approximation, mais que le rayon r <strong>de</strong> cette orbite diminue lentement, <strong>de</strong><br />
∆r par révolution.<br />
a) Montrez que l’énergie totale du satellite est E = −GMm/2r.<br />
b) Montrez, à l’ai<strong>de</strong> du théorème travail-énergie, que la variation d’énergie totale après une révolution est<br />
∆E = −2πrf et que<br />
∆r = − 4πr3 f<br />
GMm<br />
c) Montrez que la variation d’énergie cinétique est ∆K = +2πrf (le signe est positif).<br />
Problème 8.4<br />
Une fusée est en orbite elliptique autour <strong>de</strong> la Terre. On désire échapper à l’attraction <strong>de</strong> la Terre (atteindre<br />
une orbite parabolique) en allumant les moteurs, ce qui produit une différence <strong>de</strong> vitesse ∆v. À quel point <strong>de</strong><br />
l’orbite et dans quelle direction <strong>de</strong>vrait-on produire cette différence <strong>de</strong> vitesse pour minimiser |∆v| et donc<br />
les coûts en carburant?<br />
Problème 8.5<br />
Un objet <strong>de</strong> masse m est fixé à l’extrémité d’une cor<strong>de</strong> <strong>de</strong> masse négligeable.<br />
L’objet est animé d’un mouvement <strong>de</strong> rotation autour d’un support auquel<br />
la cor<strong>de</strong> est attachée. En (A), la cor<strong>de</strong> s’enroule autour d’un cylindre <strong>de</strong><br />
rayon R, alors qu’en (B) elle est tirée par une force externe, via une poulie,<br />
vers le centre du cylindre (on peut imaginer que la poulie est montée sur<br />
un pivot et qu’elle suit l’objet dans sa rotation autour du cylindre). Dans<br />
les <strong>de</strong>ux cas il est pratique <strong>de</strong> placer l’origine au centre du cylindre. On<br />
peut supposer que le tout est dans l’espace, <strong>de</strong> sorte que la gravité ne joue<br />
aucun rôle.<br />
a) Dans chaque cas (A et B), une quantité est conservée. Laquelle et<br />
pourquoi?<br />
b) Soit v 0 la vitesse <strong>de</strong> l’objet autour du cylindre lorsque l’objet est à une distance r 0 du centre (on suppose<br />
r 0 ≫ R). Quelle est, dans chaque cas, la vitesse v <strong>de</strong> l’objet à la fin <strong>de</strong> sa rotation, quand il frappe le cylindre?<br />
(A)<br />
v<br />
(B)<br />
m<br />
v<br />
m<br />
Problème 8.6<br />
Reconsidérons le problème du pendule en utilisant la notion <strong>de</strong> moment<br />
cinétique. Considérez la figure ci-<strong>de</strong>ssous et supposez que le pendule oscille<br />
dans le plan xy.<br />
a) Quel est le moment cinétique du pendule (gran<strong>de</strong>ur et direction) par rapport<br />
au point d’attache, en fonction <strong>de</strong> ˙ϕ? Notez que ϕ, tel qu’illustré, est<br />
positif.<br />
b) Quel est le couple agissant sur le pendule (évalué au point d’attache) et à<br />
quelle(s) force(s) est-il attribué?<br />
c) Déduisez une équation différentielle pour ϕ dans l’approximation <strong>de</strong>s petites<br />
amplitu<strong>de</strong>s en vous servant <strong>de</strong> la relation entre le couple et le moment cinétique.<br />
d) Selon vous, le moment cinétique du pendule dépend-il du choix <strong>de</strong> l’origine dans ce problème?<br />
z<br />
y<br />
x<br />
ϕ<br />
l<br />
m