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4. Les forces macroscopiques 47<br />
b) Si y ′ représente la dérivée dy/dx, démontrez, en vous servant <strong>de</strong>s résultats <strong>de</strong> (a), que<br />
d 2 y<br />
dx 2 = dy′<br />
dx = 1 √<br />
1 + (y<br />
ξ<br />
′ ) 2 où ξ ≡ T 0<br />
λg<br />
c) Solutionnez cette équation différentielle et obtenez une forme explicite <strong>de</strong> y en fonction <strong>de</strong> x et <strong>de</strong> ξ.<br />
d) Calculez la tension T (x).<br />
Problème 4.8<br />
Une bille percée <strong>de</strong> masse m est contrainte <strong>de</strong> glisser le long d’un fil métallique hélicoïdal,<br />
sous l’effet <strong>de</strong> la gravité. La bille glisse à vitesse constante et sa position en fonction du<br />
temps est donnée par l’expression suivante :<br />
ẑ<br />
r(t) = R(ˆx cos ωt + ŷ sin ωt) − γtẑ<br />
où R est le rayon <strong>de</strong> l’hélice et γ est une constante ayant les unités <strong>de</strong> la vitesse.<br />
a) Calculez le vecteur-vitesse <strong>de</strong> la bille. Quelle est la gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> la vitesse?<br />
m<br />
b) Calculez le vecteur-accélération <strong>de</strong> la bille. Dans quelle direction pointe-t-il?<br />
c) La bille est soumise à la force <strong>de</strong> gravité F grav. = −mgẑ et pourtant elle tombe à une<br />
vitesse angulaire constante. Ceci signifie qu’une force <strong>de</strong> frottement agit sur la bille le long du fil. Cette force<br />
est nécessairement dirigée le long du fil, dans la direction opposée à la vitesse. Calculez la gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> cette<br />
force. Indice : vous <strong>de</strong>vez connaître la composante <strong>de</strong> F grav. le long du fil.<br />
Problème 4.9<br />
Considérez le plan incliné illustré. Une bloc <strong>de</strong> masse m 2 repose<br />
sur le plan. Il est attaché, via <strong>de</strong>s fils et <strong>de</strong>s poulies, à <strong>de</strong>ux autres<br />
blocs <strong>de</strong> masses m 1 et m 3 . On supposera que les poulies et le plan<br />
n’exercent aucune friction. Le plan fait un angle θ par rapport à<br />
l’horizontale. La distance x que fait le centre du bloc <strong>de</strong> masse m 2<br />
avec le haut du plan peut servir <strong>de</strong> coordonnée pour la position<br />
du bloc et on peut définir un système d’axes inclinés ˆx et ŷ, tel<br />
qu’indiqué. Le plan incliné est fixe, mais les trois masses sont sous<br />
l’influence <strong>de</strong> la gravité.<br />
m x 2<br />
m 1<br />
θ<br />
a) Dans un premier temps, la masse m 3 n’est pas reliée au bloc<br />
(faites comme si elle n’existait pas). Quelles sont les forces pertinentes<br />
s’exerçant sur le bloc <strong>de</strong> masse m 2 ? Exprimez l’accélération du bloc (c’est-à-dire ẍ) en fonction <strong>de</strong>s<br />
paramètres du problème (m 1 , m 2 , g et θ). Indice : vous <strong>de</strong>vez aussi considérer le mouvement <strong>de</strong> la première<br />
masse pour résoudre ce problème. À quelle condition doivent satisfaire m 1 , m 2 et θ pour que le système<br />
<strong>de</strong>meure en équilibre?<br />
b) Supposons maintenant que les masses m 1 et m 2 sont en équilibre (les conditions <strong>de</strong>mandées en (a) sont<br />
respectées). On attache maintenant la troisième masse au bloc, comme indiqué sur la figure. Montrez que<br />
l’angle ϕ doit être nul pour que le système soit en équilibre. Qu’arrive-t-il s’il n’est pas nul? Quelle condition<br />
doit respecter m 3 pour que le bloc reste en contact avec le plan incliné?<br />
c) Supposez que le système <strong>de</strong>s trois masses est en équilibre (ϕ = 0). Déplaçons légèrement le bloc le long du<br />
plan, <strong>de</strong> sorte que l’angle ϕ est non nul, mais petit (suffisamment petit pour supposer que la longueur l entre<br />
le bloc et la poulie reste à peu près constante). Trouvez une équation différentielle simple pour l’évolution<br />
dans le temps <strong>de</strong> l’angle ϕ. Notez que la seule variable pouvant figurer dans cette équation est ϕ (pas x). Les<br />
paramètres figurant dans cette équation sont g, l et les trois masses.<br />
l<br />
ϕ<br />
m 3<br />
ŷ<br />
xˆ