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5. Applications <strong>de</strong>s lois du mouvement 55<br />
L’intégrale du membre <strong>de</strong> droite ne peut s’exprimer par <strong>de</strong>s fonctions élémentaires. Par contre, elle<br />
s’exprime par une fonction spéciale appelée intégrale elliptique complète du premier type et notée<br />
K(m) :<br />
T<br />
T 0<br />
= 2 π K(sin2 (ϕ 0 /2)) (5.30)<br />
où la fonction K(m) est habituellement défini par la relation<br />
K(m) =<br />
∫ π/2<br />
0<br />
dz<br />
√<br />
1 − m sin 2 z<br />
(5.31)<br />
On montre que la pério<strong>de</strong> admet le développement en série suivant en fonction <strong>de</strong> l’amplitu<strong>de</strong> ϕ 0 :<br />
{<br />
T = T 0 1 + 1<br />
16 ϕ2 0 + 11<br />
3072 ϕ4 0 + 173<br />
737280 ϕ6 0 + 22931<br />
·}<br />
1321205760 ϕ8 0 + · · (5.32)<br />
Le premier terme <strong>de</strong> cette série correspond bien sûr au cas du pendule harmonique décrit plus<br />
haut. Les termes supérieurs nous permettent <strong>de</strong> calculer les corrections à apporter à la pério<strong>de</strong><br />
quand l’amplitu<strong>de</strong> n’est plus petite. .<br />
Démontrons, pour compléter l’argument, comment on passe <strong>de</strong> l’éq. (5.29) à l’éq. (5.30). Comme cos x =<br />
1 − 2 sin 2 (x/2), l’intégrale peut se récrire ainsi :<br />
T<br />
T 0<br />
= 1 π<br />
∫ ϕ0<br />
0<br />
du<br />
√<br />
sin 2 (ϕ 0 /2) − sin 2 (u/2)<br />
(5.33)<br />
On procè<strong>de</strong> ensuite au changement <strong>de</strong> variable suivant :<br />
sin z =<br />
sin u/2<br />
sin ϕ 0 /2<br />
du = 2 sin(ϕ 0/2)<br />
cos(u/2)<br />
cos zdz =<br />
u = 0 correspond à z = 0 et u = ϕ 0 à z = π/2. Donc<br />
√<br />
2 sin(ϕ 0 /2)<br />
cos zdz<br />
1 − sin 2 (ϕ 0 /2) sin 2 z<br />
(5.34)<br />
T<br />
= 1 ∫ π/2<br />
T 0 π 0<br />
1<br />
√<br />
sin 2 (ϕ 0 /2)[1 − sin 2 z]<br />
2 sin(ϕ 0 /2)<br />
√<br />
1 − sin 2 (ϕ 0 /2) sin 2 z<br />
cos z dz (5.35)<br />
ce qui ce simplifie en<br />
ce qui démontre l’éq. (5.30).<br />
T<br />
= 2 ∫ π/2<br />
dz<br />
√<br />
T 0 π 0 1 − m sin 2 z<br />
(5.36)<br />
Le pendule isochrone d’Huygens<br />
À première vue, le fait que la pério<strong>de</strong> d’un pendule simple dépen<strong>de</strong> <strong>de</strong> son amplitu<strong>de</strong> rend peu pratique<br />
l’utilisation d’un pendule comme base d’une horloge <strong>de</strong> précision, car le mouvement d’un pendule peut être<br />
atténué par le frottement et la pério<strong>de</strong> précise se trouve alors à diminuer. Le grand physicien Christian<br />
Huygens (1629/1695) tenta <strong>de</strong> remédier à cette situation. Dans son Horlogium oscillatorium (1673), il décrit<br />
un mécanisme visant à rendre la pério<strong>de</strong> du pendule indépendante <strong>de</strong> son amplitu<strong>de</strong>. Le pendule est alors<br />
isochrone. L’idée <strong>de</strong> base est simple : la cor<strong>de</strong> du pendule s’enroule partiellement autour d’une plaquette<br />
<strong>de</strong> métal en forme <strong>de</strong> ‘Λ’ courbé. Cet enroulement partiel diminue la longueur effective du pendule quand<br />
l’angle ϕ augmente et par conséquent tend à faire diminuer la pério<strong>de</strong>. Cet effet compense l’augmentation