Skript Quantenmechanik - Otto-von-Guericke-Universität Magdeburg
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9 BewegungimZentralfeld(Wasserstoffatom)<br />
Unter Bewegungim Zentralfeld versteht man eine Bewegung, bei der das<br />
Potential nur vom Betrag des Abstands vom Ursprung abhängt, also kugelsymmetrischist.<br />
27<br />
Die Hamiltonfunktion bzw.derHamiltonoperatorlauten also:<br />
H = p2<br />
<br />
+V(r) r = x<br />
2m 2 +y2 +z2 = |x|<br />
ˆH = ˆp2<br />
2m +V(|ˆx|),<br />
bzw. in derOrtsdarstellung<br />
ˆH = − ¯h2<br />
2m ∆+V(r)<br />
Physikalisch wichtigeFälle mit kugelsymmetrischemPotential:<br />
1) V(r) = − e2<br />
4πǫ0r<br />
2) V(r) = − Ze2<br />
4πǫ0r<br />
Wasserstoffatom(Protonin Ruhe)<br />
wird hier behandelt.<br />
Z = 2: einfach ionisiertesHe-Atom,<br />
Z = 3: zweifach ionisiertesLi-Atom,etc.<br />
behandelbar wie Wasserstoff<br />
3) V(r) = m<br />
2 ω2 r 2 dreidimensionaler harmonischer Oszillator,<br />
wegen V(r) = V(x) + V(y) + V(z)<br />
auch einfacher behandelbar – über Pro-<br />
4) V(r) =<br />
5) V(r) = −c e−κr<br />
r<br />
<br />
−V0 r ≤ r0<br />
0 r > r0<br />
6) V(r) = 0 freies Teilchen<br />
duktansatz ϕ(x) = ϕ1(x) ϕ2(y) ϕ3(z)<br />
dreidimensionaler Potentialtopf (TröpfchenmodellfürKernkräfte)<br />
abgeschirmtes Coulomb-Potential; (Yukawa-Potentialin<br />
derKernphysik)<br />
9.1 Klassische Bewegungim zentralsymmetrischenPotential<br />
AusderBewegungsgleichung<br />
m¨x = −∇V(r) = − dV<br />
dr<br />
·∇r = −dV<br />
dr<br />
x<br />
r<br />
= −dV<br />
dr er<br />
27 Dies ist eine Einschränkung gegenüber dem allgemeineren Begriff der Zentralkraft: Eine<br />
ZentralkraftmusskeinPotential haben.<br />
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