Skript Quantenmechanik - Otto-von-Guericke-Universität Magdeburg
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elativistisches freiesTeilchen: vϕ = E0<br />
p0<br />
⇒ vg ·vϕ = c 2<br />
vϕ hat keinebesonderephysikalischeBedeutung<br />
Dispersion: vg hängtexplizit <strong>von</strong> p0 ab<br />
❀ ein Wellenpaket, das nicht aus einer engen Verteilung <strong>von</strong><br />
Impulsenum p0 besteht,bewegtsich nicht formerhaltend<br />
oft sagt man, Dispersion liege vor, wenn vϕ = vg (nicht<br />
ganz richtig, da bei E = a· p+b vϕ = vg aber trotzdem<br />
formerhaltendeBewegung)<br />
5.3 Wahrscheinlichkeitsinterpretation<br />
5.3.1 Dispersion, Breitfließen<br />
Das Ergebnis eines sich mit konstanter Form bewegenden Wellenpakets<br />
folgt aus dem Abbruch der Entwicklung in ∆p nach der ersten Ordnung,<br />
ist alsoi.A. eineNäherung.<br />
NächsteOrdnungin ∆p:<br />
E(p) = E(p0)+ dE<br />
<br />
<br />
<br />
dp<br />
p0<br />
∆p+ 1<br />
2<br />
d2 <br />
E<br />
<br />
dp2 ∆p<br />
p0<br />
2<br />
<br />
istexaktfür einfreies nichtrelativistisches Teilchen<br />
E(p) = (p0+ ∆p) 2<br />
=<br />
2m<br />
p2 <br />
0 p0 ∆p2<br />
+ ∆p+<br />
2m m 2m<br />
ψ(x,t) = 1<br />
√ 2π¯h e i<br />
¯h (p0x−E(p0)t) A(x,t)<br />
A(x,t) =<br />
∞<br />
i<br />
¯h<br />
d∆pg(p0 + ∆p)e<br />
−∞<br />
∆p<br />
<br />
x− dE<br />
<br />
<br />
dp t i −<br />
p0 2¯h<br />
e ∆p2 d2E dp2 t<br />
p0<br />
was nicht mehrdieForm f(x−vt) hat<br />
Beispiel:GaußschesWellenpaket,freies Teilchen(Übungsaufgabe)<br />
ψ(x,0) = (πξ0 2 ) −1 4 e i<br />
¯h p0x e −x 2 /2ξ0 2<br />
ψ(x,t) = (πξ0 2 ) −1<br />
4 ξ0<br />
a(t) = ξ0<br />
<br />
a(t) e<br />
1+i¯ht/mξ0 2<br />
36<br />
<br />
<br />
i<br />
¯h p0x− p0 2<br />
2m t<br />
<br />
e −(x−p 0t/m)2 2a(t) 2<br />
<br />
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