Skript Quantenmechanik - Otto-von-Guericke-Universität Magdeburg
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xp und px könnennicht beidereellsein(ihre Differenz ist imaginär)<br />
Oft betrachtetman symmetrisierteErwartungswerte:<br />
xp h <br />
=<br />
xp h ist reell<br />
Verallgemeinerungauf 3D:<br />
x =<br />
<br />
ˆp =<br />
∞<br />
−∞<br />
ψ<br />
∗xˆp+ ˆpx<br />
ψdx h: hermitescherAnteil (41)<br />
2<br />
∞<br />
−∞<br />
∞<br />
−∞<br />
5.5.3 DerMessprozess<br />
dxdydz ψ ∗ <br />
(x,t)xψ(x,t) =<br />
d 3 xψ ∗ (x,t)xψ(x,t)<br />
(42)<br />
d 3 x ψ ∗ (x,t) ¯h<br />
∇ψ(x,t) (43)<br />
i<br />
WelcheAuswirkungenhateineMessungauf die Wellenfunktion ψ(x,t)?<br />
Ortsmessung – Messgenauigkeit ±∆x, identisch in alle drei Raumrichtungen<br />
Teilchenwerdebei x0 gefunden<br />
WiederholungderMessungsehrkurzeZeitspäter ❀ Teilchen ” amselben<br />
Ort“<br />
Wahrscheinlichkeit ist1, dassTeilchenim Volumen 4π<br />
3 ∆x3 um x0<br />
veränderteWellenfunktion,sodassnachderMessung<br />
w(x,t) =<br />
<br />
3 1<br />
4π ∆x3 für|x−x0| < ∆x<br />
0 sonst<br />
(44)<br />
(Dabei wird angenommen, dass jeder Ort innerhalb des Abstands ∆x um<br />
x0 gleich wahrscheinlich ist.)<br />
Übergang<strong>von</strong> ψ = ψ alt(x,t) zu<br />
ψneu(x,t) =<br />
3<br />
4π ∆x−3 2e iϕ für|x−x0| < ∆x<br />
0 sonst<br />
ϕ:unbekanntePhase [eventuellsogar x-abhängig]<br />
Übergang: ” Kollaps derWellenfunktion“<br />
[nicht durch Schrödingergleichungbeschrieben]<br />
48<br />
(45)