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B. ESERCIZI SU FLUSSI, CIRCUITAZIONI, TEOREMA DI STOKES E AFFINI 187<br />
(12) Il teorema della divergenza afferma che il flusso di F attraverso una superficie chiusa (qui chiusa non<br />
va intesa in senso topologico, ma in quello intu<strong>it</strong>ivo di superficie che separa R 3 in due componenti<br />
connesse) orientata con normale uscente è pari all’integrale fatto sul volume Ω racchiuso da C della<br />
divergenza di F . In altre parole<br />
<br />
C<br />
<br />
F · ˆn dσ =<br />
Ω<br />
div F (x, y, z) dx dy dz.<br />
Si osservi che la normale che compare nel teorema della divergenza, è la normale uscente da Ω. Tale<br />
orientamento potrebbe non concordare con quello assegnato dal problema. Sarà necessario verificare<br />
quindi se i due orientamenti coincidono e, in caso negativo, mutare segno al risultato.<br />
(13) Il teorema della divergenza può essere utile per calcolare flussi attraverso superfici parametrizzate S<br />
nelle s<strong>it</strong>uazioni seguenti: supponiamo che div F = 0 e che il bordo di S sia una curva γ che giaccia su<br />
un piano Π. Tale curva individua su Π una superficie Σ. Supponiamo che Σ ∩ S = γ, ovvero non vi<br />
siano altri punti oltre al bordo dove Σ e S si intersechino. Allora S ∪ Σ = C è superficie chiusa che<br />
racchiude un certo volume Ω. Per il teorema della divergenza si ha<br />
<br />
S<br />
<br />
<br />
<br />
F · ˆn dσ + F · ˆn dσ = F · ˆn dσ = div<br />
Σ<br />
C<br />
Ω<br />
F (x, y, z) dx dy dz = 0,<br />
perché la divergenza è nulla. Inoltre la normale a Σ è la normale al piano Π, quindi è costante.<br />
Si ottiene quindi che il flusso di F attraverso Σ è pari all’opposto del flusso di F attraverso Σ che,<br />
in linea di principio, è più facile da calcolare: infatti la normale a Σ coincide con la normale a Π,<br />
quindi è costante. Tuttavia si presti attenzione agli orientamenti, infatti per applicare il teorema della<br />
divergenza è necessario che la normale sia uscente dal volume racchiuso, mentre il testo spesso richiede<br />
che il flusso sia calcolato con la normale indotta dalla parametrizzazione. Se i due orientamenti non<br />
coincidono, sarà necessario cambiare il segno al risultato.<br />
Osservazione B.1. Nello sviluppo di tutti gli integrali considerati è di fondamentale importanza sfruttare<br />
eventuali simmetrie degli intervalli della parametrizzazione, oppure proprietà di periodic<strong>it</strong>à. Ricordiamo a tal<br />
propos<strong>it</strong>o i seguenti fatti:<br />
(1) Se f : R → R è periodica di periodo T , ovvero f(x) = f(x + T ) per ogni x ∈ R, allora per ogni a ∈ R<br />
si ha<br />
T<br />
0<br />
f(x) dx =<br />
T/2<br />
−T/2<br />
f(x) dx =<br />
a+T<br />
a<br />
f(x) dx<br />
(2) Se f : R → R è pari, ossia f(x) = f(−x), allora si ha<br />
a<br />
(3) Se g : R → R è dispari, ossia g(−x) = −g(x), allora si ha<br />
Osservazione B.2. Dai precedenti si ricavano i seguenti fatti:<br />
(1) Dati p, q ∈ N, q dispari, si ha<br />
2π<br />
0<br />
cos p θ sin q θ dθ =<br />
f(x) dx = 2<br />
−a a<br />
π<br />
−π<br />
−a<br />
a<br />
0<br />
g(x) dx = 0<br />
f(x) dx<br />
cos p θ sin q θ dθ = 0 perché l’integranda è<br />
2π-periodica, dispari e nell’ultimo integrale si ha che l’intervallo di integrazione è simmetrico rispetto<br />
all’origine.<br />
(2) per ogni p ∈ N si ha<br />
2π<br />
0<br />
da cui 2π =<br />
2π<br />
0<br />
cos 2 pθ dθ =<br />
2π<br />
0<br />
sin 2 pθ dθ =<br />
2π<br />
0<br />
2π<br />
sin 2 (pθ + π/2) dθ =<br />
(cos 2 pθ + sin 2 pθ) dθ = 2<br />
(3) per ogni m, n ∈ N, m = n, si ha<br />
2π<br />
0<br />
0<br />
cos 2 pθ dθ = π, infatti sfruttando la periodic<strong>it</strong>à si ha:<br />
2π<br />
0<br />
5/2π<br />
π/2<br />
cos 2 pθ dθ.<br />
cos mθ sin nθ dθ = 0.<br />
sin 2 pσ dσ =<br />
2π<br />
0<br />
sin 2 (pσ) dσ,