Technische Optik in der Praxis

52 2 Wellenoptik
Abb. 2.16. Oberflächen-Interferogramm
Abb. 2.17. Quasi-3D-Interferogramm
schirm zu lenken; der Strahlteiler hat keine interferometrische Funktion. Auch
dieses Interferometer ist vollkommen justierunempfindlich, weil der Streifenabstand
nur von der Parallelität der Oberflächen der Platte abhängt.
Anstelle der Parallelität von Platten kann auch die Ebenheit einer Plattenoberfläche
oder generell die Abweichung einer Fläche von einer Sollform
bestimmt werden. Dazu wird in dem gezeigten Aufbau die Planplatte durch
die zu untersuchende Komponente ersetzt und zusätzlich eine fehlerfreie Referenzfläche
als Spiegel verwendet. Die meisten in der Optikfertigung eingesetzten
Interferometer folgen diesem Schema.
Ein so gewonnenes Interferogramm einer Spiegeloberfläche ist in Abb. 2.16
gezeigt, eine Quasi-3D-Darstellung eines solchen Interferogramms in
Abb. 2.17.
Im Fizeau-Interferometer nach Abb. 2.15 interferieren im Prinzip mehr
als zwei Teilstrahlen, weil natürlich zwischen den Oberflächen auch Mehrfachreflexionen
erfolgen. Obwohl dies für die praktische Anwendung keine
Rolle spielt, da eine zweimal an einer Glasfläche reflektierte Welle nur noch
4% · 4% = 0,16% ihrer Anfangsintensität hat, zeigt es doch, daß es neben
den besprochenen Zweistrahl-Interferometern auch noch die große Klasse der
Mehrstrahl-Interferometer gibt, an denen weitere nutzbare Effekte auftreten.
Die Behandlung dieser Interferometer würde aber den Rahmen dieses Textes
sprengen.
2.3 Beugung
Als Beugung wird jede Form der Lichtausbreitung bezeichnet, die von den Gesetzen
der geometrischen Optik abweicht, praktisch also die nicht-geradlinige
Ausbreitung von Licht. Sie tritt immer auf, wird aber im allgemeinen nur beobachtbar,
wenn die Lichtausbreitung durch Schirme oder Spalte im Strahlengang
beeinflußt wird. Es gibt nur wenige technische Anwendungen der
Beugung, sie ist meist eine störende Erscheinung; insbesondere kann sie das
Auflösungsvermögen optischer Instrumente begrenzen.