Technische Optik in der Praxis
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5.2 Brechzahlen, Dispersionsgleichungen, Abbe-Diagramm 129<br />
zu gelangen, bezieht man die Brechzahlen optischer Medien häufig auf Luft<br />
mit folgenden Parametern: trockene Luft mit Standardzusammensetzung bei<br />
e<strong>in</strong>em Luftdruck p0 =0,101325 · 10 6 Pa und e<strong>in</strong>er Temperatur T0 =20 ◦ C.<br />
Die hierauf bezogenen Werte werden relative Brechzahlen<br />
nrel = nabs/nair<br />
(5.2)<br />
genannt. Um die Brechzahlen nrel <strong>in</strong> nabs o<strong>der</strong> auf an<strong>der</strong>e Verhältnisse <strong>der</strong><br />
Atmosphäre umzurechnen, benötigt man die absolute Brechzahl von Luft<br />
als Funktion unterschiedlicher Parameter. nair wurde anhand experimenteller<br />
Daten für trockene Luft mit 0,03 Volumen % an CO2 bei 15 ◦ Cunde<strong>in</strong>em<br />
Druck p0 =0,101325 · 10 6 Pa für Wellenlängen zwischen 0,2 µm bis 1,35 µm<br />
festgelegt zu [1]:<br />
nair(15 ◦ C,λ,p0) =<br />
1+10 −8<br />
<br />
6432,8+ 2949810 µm−2 · λ2 146 µm−2 · λ2 − 1 + 25540 µm−2 · λ2 41 µm−2 · λ2 <br />
. (5.3)<br />
− 1<br />
Die Abhängigkeit von <strong>der</strong> Temperatur Tc (<strong>in</strong> ◦ C), Druck p und Partialdruck<br />
w von Wasserdampf kann für unterschiedliche Wellenlängen λ durch<br />
nair(Tc,λ,p)=1+ nair(15◦C,λ,p0) − 1<br />
α 1+ 1+15◦C·α (Tc − 15◦C) − 413 · 10−12 Pa −1 · w<br />
1+αTc<br />
· p<br />
p0<br />
(5.4)<br />
beschrieben werden, wobei α =3,67 · 10 −3 / ◦ C <strong>der</strong> thermische Ausdehnungskoeffizient<br />
von Luft bei 15 ◦ C bedeutet. Die Brechzahl trockener Luft <strong>in</strong><br />
Abhängigkeit von <strong>der</strong> Wellenlänge (kurz: ,,Dispersion“) ist <strong>in</strong> Abb. 5.2 für<br />
verschiedene Luftdrücke dargestellt. Luftdruckän<strong>der</strong>ungen von 1% bewirken<br />
Än<strong>der</strong>ungen von nair um etwa 3 · 10 −6 ; steigt man z. B. von Meereshöhe auf<br />
ca. 2000 m, so verr<strong>in</strong>gert sich <strong>der</strong> Luftdruck um ca. 22,2% und die Brech-<br />
zahl von Luft entsprechend um ca. 6 · 10−5 . Dies bedeutet, daß man für den<br />
Gebrauch präziser L<strong>in</strong>sensysteme <strong>in</strong> <strong>der</strong> Atmosphäre Än<strong>der</strong>ungen <strong>der</strong> relativen<br />
Brechzahl <strong>der</strong> optischen Gläser berücksichtigen muß. Da bei gegebenem<br />
Druck p die Massendichte von Luft mit zunehmen<strong>der</strong> Temperatur ger<strong>in</strong>ger<br />
wird, erwartet man <strong>in</strong> Übere<strong>in</strong>stimmung mit Gleichung (5.4), daß die Brechzahl<br />
von Luft ebenfalls ger<strong>in</strong>ger wird. Ergebnisse <strong>der</strong> Brechzahl von Luft bei<br />
λ =587,5618 nm <strong>in</strong> Abhängigkeit von <strong>der</strong> Temperatur nach Gleichungen (5.3)<br />
und (5.4) s<strong>in</strong>d <strong>in</strong> Abb. 5.3 dargestellt.<br />
5.2.3 Dispersionsformeln<br />
In den Katalogen <strong>der</strong> Hersteller optischer Gläser s<strong>in</strong>d üblicherweise Richtwerte<br />
<strong>der</strong> Brechzahlen für e<strong>in</strong>e Temperatur von 20 ◦ C zumeist bezüglich<br />
trockener Luft unter Normbed<strong>in</strong>gungen für unterschiedliche Wellenlängen λi