Technische Optik in der Praxis

5.3 Differentielle Änderungen der Brechzahl 149
Abb. 5.14. Spannungsoptischer Koeffizient K in Abhängigkeit von der Wellenlänge
λ für unterschiedliche SF-Gläser bei 20 ◦ C. Die durchgezogenen Kurven stellen die
Ergebnisse von Rechnungen zur Anpassung der Meßdaten durch Formel (5.18) dar.
(Daten aus Ref. [17])
geometrischen Verhältnisse sind ähnlich denen, die in Abb. 5.13 skizziert sind,
allerdings mit einem elektrischen Feld anstelle der mechanischen Spannung).
Bei den magnetischen Effekten hat der Faraday-Effekt technische Bedeutung
(siehe Abb. 5.15). Dort läuft eine linear polarisierte elektromagnetische Welle
parallel zur Richtung des Magnetfelds. Durch das Magnetfeld wird die Polarisationsebene
gedreht, unabhängig davon, ob die Welle parallel oder antiparallel
zur Richtung des Magnetfelds läuft. In der Lasertechnik wird dieser
Effekt ausgenutzt, um optische Isolatoren zu bauen. Sie funktionieren auf
folgende Weise (siehe z. B. [22]):
Die elektromagnetische Welle wird vor Eintritt in den Faraday-Rotator
durch einen Polarisator linear polarisiert. Das Magnetfeld des Faraday-Rotators
wird so eingestellt, daß die Polarisationsebene um 45 ◦ gedreht wird. Ein
Analysator hinter dem Faraday-Rotator ist so eingestellt, daß er die Welle,
deren Polarisationsrichtung um 45 ◦ gedreht wurde, hindurchläßt. Wird nun
an einer Grenzfläche hinter dem Faraday-Rotator bei z. B. senkrechtem Einfall
ein Teil der Welle reflektiert, so durchläuft dieser Anteil den Faraday-
Rotator noch einmal. Die Polarisationsebene wird daher nochmals um 45 ◦
gedreht, so daß der reflektierte Teil der Welle insgesamt um 90 ◦ gegenüber
der Durchlaßrichtung des Polarisators gedreht ist und somit abgeblockt wird.
Man kann empfindliche Laseroszillatoren oder Laserverstärker auf diese Weise
vor unkontrollierter Wechselwirkung mit ihrer eigenen intensiven Strahlung
schützen.