Technische Optik in der Praxis

30 1 Geometrische Optik
Die Brechung des Lichtstrahls bei Austritt bewirkt eine weitere Ablenkung
von der optischen Achse weg. Das Bild y2 in der Gegenstandsebene
zwischen Brennpunkt und Linse ist virtuell, es ist gegenüber dem Gegenstand
gleichgerichtet und verkleinert.
Für die Zerstreuungslinse gelten die gleichen Abbildungsgesetze wie für
eine Sammellinse, jedoch mit anderen Vorzeichen. Ein positiver Brechwert
bedeutet sammelnde Wirkung, und ein negativer Brechwert hingegen steht
für zerstreuende Wirkung.
Dicke Linsen. Ist die Mittendicke d einer Linse im Vergleich zu den übrigen
Abständen groß, darf die Dicke d der Linse nicht vernachlässigt werden. Die
Brechung an den beiden Grenzflächen kann nicht wie bei der dünnen Linse
durch Brechung an der Hauptebene der Linse ersetzt werden. Abbildung 1.29
zeigt den Strahlengang durch den Mittelpunkt einer dicken Linse.
Der Strahlverlauf kann so konstruiert werden, daß die Strahlbrechung an
den beiden Grenzflächen durch die Brechung an den eingezeichneten Hauptebenen
H1,H2 stattfindet. Zwischen den beiden Hauptlinien verläuft der
Strahl parallel zur optischen Achse. Die dicke Linse wird quasi durch zwei
dünne Linsen in den Hauptebenen ersetzt. Unter Verwendung dieser konstruierten
Hauptebenen können Achsenparallel- und Brennpunktstrahl wieder
als Konstruktionsmethode verwendet werden (siehe Abb. 1.30). Brennweite,
Gegenstands- und Bildweite werden jeweils von den Hauptebenen aus gemessen.
Analog zu der Abbildungsgleichung für dünne Linsen läßt sich für dicke
Linsen mit Luft als Umgebungsmedium eine zu Gleichung (1.41) ähnliche
h
S
H H
1 2
Abb. 1.29. Hauptebenen einer dicken Linse
1
1
M
d
S
2
h
2