Tamtam Proceedings - lamsin

0 1 2 3 4 5340 Jelassi1|JZ/JB|B200105Densite de courant normalisee0.80.60.4A1053Angle de phase normalise (degre)−20−40−60−80−10032.10.2O12.1O2−1200Distance normalisee s/r−1400 1 2 3 4 5Distance normalisee s/rFigure 3. La distribution de la densité de courant en magnitude (à gauche) et en phase (àdroite) pour un système de deux conducteurs (Fig. 1)5. ConclusionL’objet de cette contribution est de mettre en exergue les performances d’un outil numériquepratique pour traiter le modèle des courants de Foucault. De tous les avantagesofferts par l’algorithme de Schwarz, qui ont été énumérés auparavant, nous retenons celuique nous considérons être le plus important, à savoir une simple modification desprogrammes conçus dans le cas des domaines bornés, permet son adaptation au cas nonborné.6. Bibliographie[1] BEN BELGACEM , M. FOURNIÉ , N. GMATI , F. JELASSI, « Handling boundary conditionsat infinity for some exterior problems by the alternating Schwarz method. », C. R. Math. Acad.Sci. Paris, 336, p. 277–282, 2003.[2] O. BESSON , J. BOURGEOIS , P.-A. CHEVALIER , J. RAPPAZ , R. TOUZANI, « Numericalmodeling of electromagnetic casting processes. », J. Comp. Phys., V. 92, 482–507, 1991.[3] A. JAMI , M. LENOIR, « A new numerical method for solving exterior linear elliptic problems.», Lect. Notes in Phys., 90, p. 292–298, Springer, 1979.[4] J. LIU , J. M. JIN, « A novel hybridization of higher finite element and boundary integralmethods for electromagnetic scattering and radiation problems », IEEE transac. ant. propag.,V. 49, (2001).[5] D. MARTIN, « MELINA, Guide de l’utilisateur. », I.R.M.A.R. et E.N.S.T.A. 2000.[6] J.–C. NÉDÉLEC, « Approximation des équations intégrales en mécanique et en physique. »,cours de DEA, CMAP-Ecole Polytechnique, 1977.[7] Q. ZHENG , J. YI , F. XI , L. MA, « Mutipole theory solution of two-dimensional unboundededdy current problem. », J. Phys. D : Appl. Phys. 33, p. 195–199, 2000.TAMTAM –Tunis– 2005