Tamtam Proceedings - lamsin

370 Younes et al.étapes. La pression est approchée via la méthode des éléments finis non conformes1Pnc,0. Ensuite, la vitesse est approchée dans chaque éléments via l’espace RT0 par : f x xA A qAaP (20)2 yyAqui vérifie l’équation de conservation de la masse au niveau de l’élément A ,.qA fA.Dans le cas du régime transitoire, il n y a plus d’équivalence entre les EFMH et leséléments finis non conformes.Si on utilise une procédure de condensation de masse avec les éléments finis nonconformes, l’expression de la vitesse q devient :A f x xA As xxAi n1nqA aP TPi TPi2 yyA 6ti yyiqui vérifie l’équation de conservation de la masse suivante(21) sA1 A,n1 1 A,n sAA,n1A,n.q A fA TPi TPi fA P P t 3 i 3(22)i tL’expression de la vitesse (21) peut s’écrire sous la forme AA A A A TPiqA qA i xfA sA ix3 (23) i 3 i tavec q Ala vitesse dans le cas du régime stationnaire ( s 0 ) sans termespuits/source ( fA 0 ).Ce schéma est équivalent à un schéma EFMH avec condensation de masse qui seranoté EFMHC, défini comme suit : La vitesse sur chaque élément A est définie via l’espace RT0 par 3A AqA Qi i(24)i1AQiest le flux à travers l’arête i défini parAA A A TPiQi Qi fA sA3 3 t(25)TAMTAM –Tunis– 2005