Medizinische Physik 3: Medizinische Laserphysik [2004]

Weitere Magazine

Empfehlungen

Info

250 H. Tiziani Objektwelle: U0(x) =A0(x)e −iφ0(x) , (12.1) Referenzwelle: UR(x) =AR(x)e −iφR(x) , (12.2) Superposition: u(x) =UR(x)+U0(x) , (12.3) Intensität: I(x) =|u(x)| 2 � � = �A0(x)e −iφ0(x) + AR(x)e −iφR(x) � � = A 2 0(x)+A 2 R(x)+2A 2 0(x)A 2 R(x) cos [φ0(x) − φR(x)] . (12.4) Die Belichtung setzt sich dann aus einer konstanten Grundhelligkeit und einem zu Uo proportionalen Anteil zusammen. Bei einer passenden Wahl der Belichtungszeit kann der Arbeitspunkt in die Nähe des Wendepunkts der Amplitudentransmissionskurve gebracht werden. U0 wird für praktische UR Fälle 1/3–1/10 gewählt. Im geradlinigen Teil der Transmissionskurve, in der Umgebung des Arbeitspunkts, kann diese durch die Tangente ersetzt werden, dann ist das Superpositionsgesetz anwendbar. Die Amplitudentransmission wird somit T (x) =T0 + τβ{UR (x) U ∗ 0 (x)+U ∗ R (x) U ∗ 0 (x)} . (12.5) T0, β sind Konstanten; τ ist die Belichtungszeit. 12.1.2 Rekonstruktion des Hologramms Die Amplitude unmittelbar nach dem Hologramm wird A(x) =UR(x) T (x) = UR(x) T0(x)+const. Ĩ(x) UR(x) = UR(x) T0(x)+UR(x) {UR(x) U ∗ 0 (x)+U ∗ R(x) U0(x)} . (12.6) Wir setzen voraus, dass die Hologrammplatte mit einer ebenen Referenz- und Rekonstruktionswelle mit Einfallswinkel θ beleuchtet wird, nämlich UR = |UR| e 2π −i λ x sin θ sowie einer Objektwellenfront Σ0 auf dem Hologramm � 2 (12.7) U0 = |U0(x)| e −iφ0(x) , (12.8)
12 Holographie und holographische Interferometrie 251 Abb. 12.1. (a) Aufnahme (b1) Rekonstruktion: reelles Bild (b2) Rekonstruktion: virtuelles Bild sodass � � −i2π A(x) =T0(x)exp x sin θ (12.9) λ ×|UR| 2 � � −i4π |U0| exp x sin θ + φ0 |UR| λ 2 |U0| exp [−iφ0] . Es fällt auf, dass die drei Wellenfronten die Hologrammplatte in unterschiedlichen Richtungen verlassen (Abb. 12.1b1 und b2). Da T0 keine Phaseninformation enthält, entstehen zwei Bilder. 12.1.3 Holographische Interferometrie In allen klassischen Interferometern interferieren zwei von derselben Lichtquelle ausgehende Wellen miteinander, die im gleichen Augenblick ausgestrahlt werden. Mit Hilfe der Holographie können Wellenfronten zeitlich nacheinander gespeichert werden. Auf demselben Hologramm können mehrere kohärente Wellenfronten beliebiger Gestalt registriert werden, die zu verschiedenen Zeiten unter verschiedenen Bedingungen auftreten. Bei der Rekonstruktion werden alle diese Wellenfronten gleichzeitig rekonstruiert und interferieren miteinander. Daraus ergeben sich interessante Anwendungsmöglichkeiten für die Präzisionsmesstechnik, wo kleine Deformationen gemessen werden.
Seite 2 und 3:
Medizinische Physik 3
Seite 4 und 5:
Professor Dr. Josef Bille Universit
Seite 6 und 7:
VI Vorwort dargestellt. Des weitere
Seite 8 und 9:
Inhaltsverzeichnis 1 Das visuelle S
Seite 10 und 11:
Inhaltsverzeichnis XI 4.1.3 Räumli
Seite 12 und 13:
Inhaltsverzeichnis XIII 9.3.1 Grund
Seite 14 und 15:
Inhaltsverzeichnis XV 14.5.2 Die Fr
Seite 16 und 17:
Inhaltsverzeichnis XVII 19.4 In Erp
Seite 18 und 19:
XX Mitarbeiter Dr.R.Müller Axaron
Seite 20 und 21:
2 J.F. Bille et al. die Linse. Sie
Seite 22 und 23:
4 J.F. Bille et al. Tabelle 1.1. Pa
Seite 24 und 25:
6 J.F. Bille et al. Abb. 1.5. (a) D
Seite 26 und 27:
8 J.F. Bille et al. Dies beeinfluß
Seite 28 und 29:
10 J.F. Bille et al. Abb. 1.10. Lon
Seite 30 und 31:
12 J.F. Bille et al. 1.3 Optische Q
Seite 32 und 33:
14 J.F. Bille et al. Abb. 1.14. Mod
Seite 34 und 35:
16 J.F. Bille et al. Tabelle 1.2. E
Seite 36 und 37:
18 J.F. Bille et al. diale Strecke.
Seite 38 und 39:
20 J.F. Bille et al. Abb. 1.19. Das
Seite 40 und 41:
22 J.F. Bille et al. Sehqualität.
Seite 42 und 43:
24 J.F. Bille et al. Hartmann-Shack
Seite 44 und 45:
26 J.F. Bille et al. Zernike-Koeffi
Seite 46 und 47:
28 J.F. Bille et al. 1.6 Wellenfron
Seite 48 und 49:
30 J.F. Bille et al. Verdampfung ab
Seite 50 und 51:
32 J.F. Bille et al. vorgegebenen C
Seite 52 und 53:
34 J.F. Bille et al. Abb. 1.33. Zie
Seite 54 und 55:
36 J.F. Bille et al. Abb. 1.36. Aus
Seite 56 und 57:
38 J.F. Bille et al. Literatur 1. B
Seite 58 und 59:
40 M. Niemz Abb. 2.1. Transmission
Seite 60 und 61:
42 M. Niemz Abb. 2.2. Optische Abbi
Seite 62 und 63:
44 M. Niemz 2.3 Beschichtungen, Spi
Seite 64 und 65:
46 M. Niemz Abb. 2.7. Prinzip des A
Seite 66 und 67:
48 M. Niemz wobei no, nao für den
Seite 68 und 69:
50 M. Niemz 2.6.3 Photomultiplier I
Seite 70 und 71:
3 Beugungsoptik R. Müller und T. F
Seite 72 und 73:
3 Beugungsoptik 55 Die Beobachtungs
Seite 74 und 75:
3 Beugungsoptik 57 ma schmaler. Ist
Seite 76 und 77:
Abb. 3.7. Zum Neigungsfaktor. Nach
Seite 78 und 79:
3 Beugungsoptik 61 Beim Einfall ein
Seite 80 und 81:
Abb. 3.9. Die kreisförmige Blende.
Seite 82 und 83:
3 Beugungsoptik 65 Abb. 3.11. Radia
Seite 84 und 85:
Abb. 3.12. Verschiedene Auflösungs
Seite 86 und 87:
Das Beugungsintegral wird dann zu E
Seite 88 und 89:
3 Beugungsoptik 71 venparameter w g
Seite 90 und 91:
74 R. Grimm Anwendungen große Bede
Seite 92 und 93:
76 R. Grimm Die Kohärenzzeit ist d
Seite 94 und 95:
78 R. Grimm dehnung d findet man an
Seite 96 und 97:
80 R. Grimm wird Rayleigh-Länge ge
Seite 98 und 99:
82 R. Grimm quantenmechanische Grun
Seite 100 und 101:
84 R. Grimm 4.3.2 Klassisches Oszil
Seite 102 und 103:
86 R. Grimm man die quantenmechanis
Seite 104 und 105:
5 Nichtlineare Optik und kurze Lase
Seite 106 und 107:
Amplitudenspektrum Frequenzbereich
Seite 108 und 109:
5.2.2 Dämpfung und Verstärkung 5
Seite 110 und 111:
Seite 112 und 113:
Seite 114 und 115:
Seite 116 und 117:
Seite 118 und 119:
Kupfer- Block Nd:YVO Microchip Lase
Seite 120 und 121:
Seite 122 und 123:
Seite 124 und 125:
Seite 126 und 127:
112 T. Dreier Abb. 6.1. Potentialku
Seite 128 und 129:
114 T. Dreier Abb. 6.2. Zweiniveaum
Seite 130 und 131:
116 T. Dreier Abb. 6.3. LIF-Anregun
Seite 132 und 133:
118 T. Dreier Abb. 6.5. Elektronisc
Seite 134 und 135:
120 T. Dreier Abb. 6.7. Molekulare
Seite 136 und 137:
122 T. Dreier Probe zurücklegt, is
Seite 138 und 139:
124 T. Dreier Komponenten senkrecht
Seite 140 und 141:
7 Nichtlineare Laserspektroskopieme
Seite 142 und 143:
Seite 144 und 145:
Seite 146 und 147:
7.2.1 DFWM 7 Nichtlineare Laserspek
Seite 148 und 149:
Seite 150 und 151:
8 Konfokale Mikroskopie in der Geno
Seite 152 und 153:
Seite 154 und 155:
Seite 156 und 157:
Seite 158 und 159:
Seite 160 und 161:
Seite 162 und 163:
Seite 164 und 165:
Seite 166 und 167:
Seite 168 und 169:
Seite 170 und 171:
Seite 172 und 173:
Seite 174 und 175:
Seite 176 und 177:
Seite 178 und 179:
Seite 180 und 181:
Seite 182 und 183:
Seite 184 und 185:
Danksagung 8 Konfokale Mikroskopie
Seite 186 und 187:
Seite 188 und 189:
Seite 190 und 191:
Seite 192 und 193:
180 S.W. Hell Was bedeutet nun Aufl
Seite 194 und 195:
182 S.W. Hell nicht ersetzen kann.
Seite 196 und 197:
184 S.W. Hell Abb. 9.2. Punktabbild
Seite 198 und 199:
186 S.W. Hell Punktabbildungsfunkti
Seite 200 und 201:
188 S.W. Hell und damit die erzeugt
Seite 202 und 203:
190 S.W. Hell die Anregung in den S
Seite 204 und 205:
192 S.W. Hell λ/(4c) =π/(2ω) ≈
Seite 206 und 207:
194 S.W. Hell ξ =6,25 × 10 4 , so
Seite 208 und 209:
196 S.W. Hell 9.2.4 Limitierende Ef
Seite 210 und 211:
198 S.W. Hell oder Probenzerstörun
Seite 212 und 213: 200 S.W. Hell Abb. 9.6. Zweiphotone
Seite 214 und 215: 202 S.W. Hell 9.2.7 Auflösung der
Seite 216 und 217: 204 S.W. Hell Abb. 9.9. Die gerechn
Seite 218 und 219: 206 S.W. Hell Abb. 9.10. Optische A
Seite 220 und 221: 208 S.W. Hell 9.3.2 Multiphotonen-4
Seite 222 und 223: 210 S.W. Hell Es gibt noch eine wei
Seite 224 und 225: 212 S.W. Hell hier nur am Rande bem
Seite 226 und 227: 214 S.W. Hell mikroskopie. In Kombi
Seite 228 und 229: 216 M. Hausmann 10.1 Historie Das e
Seite 230 und 231: 218 M. Hausmann Abb. 10.1. Prinzip
Seite 232 und 233: 220 M. Hausmann Während reine Anal
Seite 234 und 235: 222 M. Hausmann Abb. 10.3. Divergen
Seite 236 und 237: 224 M. Hausmann Aufgrund dieser ein
Seite 238 und 239: 226 M. Hausmann (r = Abstand von Ro
Seite 240 und 241: 228 M. Hausmann Sei ξ = 2πa λ un
Seite 242 und 243: 230 M. Hausmann 10.4 Fluoreszenzmar
Seite 244 und 245: 232 M. Hausmann tentials hier einge
Seite 246 und 247: 234 M. Hausmann Tröpfchenabriss) d
Seite 248 und 249: 236 M. Hausmann 34. Van Dilla MA, D
Seite 250 und 251: 238 H. Tiziani a b c Abb. 11.1. (a)
Seite 252 und 253: 240 H. Tiziani Abb. 11.3. Prinzip d
Seite 254 und 255: 242 H. Tiziani Für die Breite ∆y
Seite 256 und 257: 244 H. Tiziani Demnach wird das Bil
Seite 258 und 259: 246 H. Tiziani Abb. 11.5. Aufbau ei
Seite 260 und 261: 248 H. Tiziani ist ein höhenkodier
Seite 264 und 265: 252 H. Tiziani Hauptvorteile der ho
Seite 266 und 267: 254 H. Tiziani Abb. 12.2. Holograph
Seite 268 und 269: 13 Optische Interferometrie H. Tizi
Seite 270 und 271: 13.1.2 Räumliche Kohärenz 13 Opti
Seite 272 und 273: 13 Optische Interferometrie 261 Die
Seite 274 und 275: 13 Optische Interferometrie 263 Nac
Seite 276 und 277: 13 Optische Interferometrie 265 Gas
Seite 278 und 279: 13.3.1 Phasenschiebeverfahren 13 Op
Seite 280 und 281: 13 Optische Interferometrie 269 Abb
Seite 286 und 287: 13 Optische Interferometrie 275 Fas
Seite 290 und 291: 14 Lasersysteme J. Bille 14.1 Gasla
Seite 292 und 293: 14 Lasersysteme 281 Anwendungen. In
Seite 294 und 295: 14 Lasersysteme 283 Abb. 14.4. Eini
Seite 296 und 297: 14 Lasersysteme 285 Abb. 14.6. Emis
Seite 298 und 299: Abb. 14.7. Energiepotentiale der Ed
Seite 300 und 301: 14 Lasersysteme 289 Abb. 14.9. Sche
Seite 302 und 303: Abb. 14.10. Energieniveau eines org
Seite 304 und 305: 14 Lasersysteme 293 geringerer Wahr
Seite 306 und 307: 14 Lasersysteme 295 In diesem Fall
Seite 308 und 309: 14 Lasersysteme 297 Abb. 14.13. Lin
Seite 310 und 311: 14 Lasersysteme 299 Tabelle 14.7. V
Seite 312 und 313:
14 Lasersysteme 301 Halbleiter- ode
Seite 314 und 315:
14 Lasersysteme 303 zeigt eine Übe
Seite 316 und 317:
14.4 Ultrakurzpulslaser 14.4.1 Piko
Seite 318 und 319:
14 Lasersysteme 307 dieser Form gle
Seite 320 und 321:
Tabelle 14.10. Laserdaten: 1,5 W ps
Seite 322 und 323:
14 Lasersysteme 311 Für kleine Kon
Seite 324 und 325:
n (ω ) o a o n ( ω a 2 n ( ω ) 1
Seite 326 und 327:
14 Lasersysteme 315 Abb. 14.28. Pri
Seite 328 und 329:
14 Lasersysteme 317 Abb. 14.30. Obe
Seite 330 und 331:
Abb. 14.32. Gain-Guiding im Kristal
Seite 332 und 333:
14 Lasersysteme 321 Abb. 14.34. Auf
Seite 334 und 335:
15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen J.
Seite 336 und 337:
15.2 Photochemische Wechselwirkung
Seite 338 und 339:
Tabelle 15.3. Thermische Wechselwir
Seite 340 und 341:
15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen 32
Seite 342 und 343:
Seite 344 und 345:
Seite 346 und 347:
Seite 348 und 349:
Seite 350 und 351:
Seite 352 und 353:
Seite 354 und 355:
Seite 356 und 357:
16 Laser in der Augenheilkunde J.F.
Seite 358 und 359:
16 Laser in der Augenheilkunde 347
Seite 360 und 361:
Seite 362 und 363:
Abb. 16.7. Prinzipieler Aufbau eine
Seite 364 und 365:
Seite 366 und 367:
Seite 368 und 369:
Abb. 16.12. Prinzip der internen Sk
Seite 370 und 371:
Seite 372 und 373:
Seite 374 und 375:
Seite 376 und 377:
366 C. Rumpf Hippokrates (460 v.Chr
Seite 378 und 379:
368 C. Rumpf 17.2.2 Minimal-invasiv
Seite 380 und 381:
370 C. Rumpf Abb. 17.4. Rechts: Fer
Seite 382 und 383:
372 C. Rumpf Abb. 17.6. Faserapplik
Seite 384 und 385:
374 C. Rumpf Abb. 17.9. Temperatur
Seite 386 und 387:
376 C. Rumpf Abb. 17.11. Röntgenau
Seite 388 und 389:
378 C. Rumpf Abb. 17.14. Experiment
Seite 390 und 391:
380 C. Rumpf Abb. 17.16. Kryomikrot
Seite 392 und 393:
382 C. Rumpf Abb. 17.18. Schnitt na
Seite 394 und 395:
384 C. Rumpf • die Temperaturabh
Seite 396 und 397:
386 C. Rumpf Unter der Annahme eine
Seite 398 und 399:
388 C. Rumpf 15. Helfmann J (1992)
Seite 400 und 401:
18 Stereotaktische Laserneurochirur
Seite 402 und 403:
Abb. 18.2. Prototyp der stereotakti
Seite 404 und 405:
Seite 406 und 407:
Seite 408 und 409:
Seite 410 und 411:
Seite 412 und 413:
18.3 Diagnosesysteme 18 Stereotakti
Seite 414 und 415:
Seite 416 und 417:
Abb. 18.16. Oligo-Channel Spectrum
Seite 418 und 419:
Abb. 18.19. Aufbau eines Closed-Loo
Seite 420 und 421:
Seite 422 und 423:
414 T. Pioch So ” schneidet“ be
Seite 424 und 425:
416 T. Pioch ist für das Pulpagewe
Seite 426 und 427:
418 T. Pioch 19.3.4 Photodisruptive
Seite 428 und 429:
420 T. Pioch Abb. 19.2. Oben: Raste
Seite 430 und 431:
422 T. Pioch Abb. 19.4. Aufgrund in
Seite 432 und 433:
424 T. Pioch lieren und gleichzeiti
Seite 434 und 435:
426 T. Pioch von abzweigenden Neben
Seite 436 und 437:
428 T. Pioch 19.5.7 ” Laserbiosti
Seite 438 und 439:
430 T. Pioch stehenden Lasersysteme
Seite 440 und 441:
432 T. Pioch 12. Frentzen M, Koort
Seite 442 und 443:
20 Lasersicherheit Gerätetechnik:
Seite 444 und 445:
20 Lasersicherheit Gerätetechnik 4
Seite 446 und 447:
Seite 448 und 449:
Seite 450 und 451:
Seite 452 und 453:
Seite 454 und 455:
448 Sachverzeichnis Brechkraft 41 B
Seite 456 und 457:
450 Sachverzeichnis Katarakt 353 Ke
Seite 458 und 459:
452 Sachverzeichnis optische Solito
Alle anzeigen

Medizinische Physik 3: Medizinische Laserphysik [2004]

Erfolgreiche ePaper selbst erstellen

Template löschen?

Als Template speichern?