Medizinische Physik 3: Medizinische Laserphysik [2004]

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18 Stereotaktische Laserneurochirurgie 411 7. Kelly PJ, Alker GJ Jr, Goerss S (1982) Neurosurg 10:324 8. Krause H-J, Daum W (1992) Appl Phys Lett 60:2180 (1992); Krause H-J, Daum W (1993) <strong>Physik</strong> in unserer Zeit 24:12 9. Niemz MH, Klanicik EG, Bille JF (1991) Lasers Surg Med 11:426 10. Otto T, Ing RO, Burk W, Bille JF, Dengler J (1993) SPIE Conf on Lasers in Ophthalmology, Budapest, SPIE-Proc, vol 2079–2016 11. Schlegel W, Sturm V (1991) Computer application systems in radiation therapy and stereotactic neurosurgery. In: Lemke HU (ed) Meical imaging and computer assisted radiology. CAR-Tutorial, Technische Universität Berlin, p. 107 12. Walter GF, Ascher PW, Ingolitsch E (1984) J Neurol Neurosurg Psychiatry 47:745 13. Zenzinger M, Götz MH, Fischer S, Bille J (2000) Confocal fluorescence microscopy for minimal-invasive tumor diagnosis. Appl Phys B 70:281–286
19 Anwendungen der Lasertechnik in der Zahnarztpraxis T. Pioch Seit einigen Jahren wird insbesondere in der Laienpresse von sensationellen Erfolgen mit Zahnarztlasern berichtet. Wenn man den Angaben der Autoren glaubt, dann können Laser den Bohrer ersetzen um Karies zu entfernen, ” Parodontose verdampfen“, Zahnwurzeln sterilisieren, schmerzloses Behandeln ermöglichen usw. Das Resultat sind Patienten, die ihren Zahnarzt mit utopischen Ansprüchen oder unerfüllbaren Wunschvorstellungen aufsuchen. In diesem Beitrag werden die zur Zeit in der Erprobung befindlichen bzw. von der Industrie zum Verkauf angebotenen Lasersysteme vorgestellt. Dabei soll die Wechselwirkung des Laserlichts mit den Zahnsubstanzen verdeutlicht werden. Die Problematik der praxisgerechten Laseranwendung insbesondere hinsichtlich einer Bearbeitung von Zahnhartsubstanzen und Zukunftsaussichten dieser Technik werden diskutiert. 19.1 Softlaser und Hardlaser 19.1.1 Softlaser In der letztenZeit finden sog. Softlaser mit niedrigen Leistungsdaten (z.B. 2mWfür HeNe-Laser) zunehmend Verwendung. Sie sollen u.a. den Heilungsverlauf bei Entzündungen oder nach operativen Eingriffen beschleunigen, indem das entsprechende Gewebe punktuell oder in rasternden Bewegungen bestrahlt wird. Zudem soll das Laserlicht schmerzlindernd wirken. Zum Einsatz kommen hier insbesondere HeNe-Laser mit rotem Licht bei einer Wellenlänge von 633 nm, aber auch Laserdioden im Infrarotbereich. Dass gerade das Laserlicht im Vergleich zu konventionellen Lichtquellen die genannten Biostimulationen in besonderem Maß bewirken soll, lässt sich in kontrollierten wissenschaftlichen Untersuchungen nicht belegen. Auch in anderen Bereichen der Medizin werden Softlaser eingesetzt und getestet, ohne einen überzeugenden Beweis einer objektivierbaren Biostimulation zu liefern. Die Erfolgsmeldungen über Softlaser in diversen Veröffentlichungen sind oft mit erheblichen Mängeln im methodisch-wissenschaftlichen Vorgehen der Autoren gepaart, Placeboeffekte sind dabei nicht auszuschließen. 19.1.2 Hardlaser Hardlaser zeigen dagegen aufgrund hoher Leistungsdaten (z.B. 1 W Er:YAG- Laser im Pulsbetrieb) sofortige, sichtbare Wechselwirkungen mit Geweben.
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Medizinische Physik 3
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Professor Dr. Josef Bille Universit
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VI Vorwort dargestellt. Des weitere
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Inhaltsverzeichnis 1 Das visuelle S
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Inhaltsverzeichnis XI 4.1.3 Räumli
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Inhaltsverzeichnis XIII 9.3.1 Grund
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Inhaltsverzeichnis XV 14.5.2 Die Fr
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Inhaltsverzeichnis XVII 19.4 In Erp
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XX Mitarbeiter Dr.R.Müller Axaron
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2 J.F. Bille et al. die Linse. Sie
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4 J.F. Bille et al. Tabelle 1.1. Pa
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6 J.F. Bille et al. Abb. 1.5. (a) D
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8 J.F. Bille et al. Dies beeinfluß
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10 J.F. Bille et al. Abb. 1.10. Lon
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12 J.F. Bille et al. 1.3 Optische Q
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14 J.F. Bille et al. Abb. 1.14. Mod
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16 J.F. Bille et al. Tabelle 1.2. E
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18 J.F. Bille et al. diale Strecke.
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20 J.F. Bille et al. Abb. 1.19. Das
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22 J.F. Bille et al. Sehqualität.
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24 J.F. Bille et al. Hartmann-Shack
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26 J.F. Bille et al. Zernike-Koeffi
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28 J.F. Bille et al. 1.6 Wellenfron
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30 J.F. Bille et al. Verdampfung ab
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32 J.F. Bille et al. vorgegebenen C
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34 J.F. Bille et al. Abb. 1.33. Zie
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36 J.F. Bille et al. Abb. 1.36. Aus
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38 J.F. Bille et al. Literatur 1. B
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40 M. Niemz Abb. 2.1. Transmission
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42 M. Niemz Abb. 2.2. Optische Abbi
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44 M. Niemz 2.3 Beschichtungen, Spi
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46 M. Niemz Abb. 2.7. Prinzip des A
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48 M. Niemz wobei no, nao für den
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50 M. Niemz 2.6.3 Photomultiplier I
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3 Beugungsoptik R. Müller und T. F
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3 Beugungsoptik 55 Die Beobachtungs
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3 Beugungsoptik 57 ma schmaler. Ist
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Abb. 3.7. Zum Neigungsfaktor. Nach
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3 Beugungsoptik 61 Beim Einfall ein
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Abb. 3.9. Die kreisförmige Blende.
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3 Beugungsoptik 65 Abb. 3.11. Radia
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Abb. 3.12. Verschiedene Auflösungs
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Das Beugungsintegral wird dann zu E
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3 Beugungsoptik 71 venparameter w g
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74 R. Grimm Anwendungen große Bede
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76 R. Grimm Die Kohärenzzeit ist d
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78 R. Grimm dehnung d findet man an
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80 R. Grimm wird Rayleigh-Länge ge
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82 R. Grimm quantenmechanische Grun
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84 R. Grimm 4.3.2 Klassisches Oszil
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86 R. Grimm man die quantenmechanis
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5 Nichtlineare Optik und kurze Lase
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Amplitudenspektrum Frequenzbereich
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5.2.2 Dämpfung und Verstärkung 5
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Kupfer- Block Nd:YVO Microchip Lase
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112 T. Dreier Abb. 6.1. Potentialku
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114 T. Dreier Abb. 6.2. Zweiniveaum
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116 T. Dreier Abb. 6.3. LIF-Anregun
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118 T. Dreier Abb. 6.5. Elektronisc
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120 T. Dreier Abb. 6.7. Molekulare
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122 T. Dreier Probe zurücklegt, is
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124 T. Dreier Komponenten senkrecht
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7 Nichtlineare Laserspektroskopieme
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7.2.1 DFWM 7 Nichtlineare Laserspek
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8 Konfokale Mikroskopie in der Geno
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Danksagung 8 Konfokale Mikroskopie
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180 S.W. Hell Was bedeutet nun Aufl
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182 S.W. Hell nicht ersetzen kann.
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184 S.W. Hell Abb. 9.2. Punktabbild
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186 S.W. Hell Punktabbildungsfunkti
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188 S.W. Hell und damit die erzeugt
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190 S.W. Hell die Anregung in den S
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192 S.W. Hell λ/(4c) =π/(2ω) ≈
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194 S.W. Hell ξ =6,25 × 10 4 , so
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196 S.W. Hell 9.2.4 Limitierende Ef
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198 S.W. Hell oder Probenzerstörun
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200 S.W. Hell Abb. 9.6. Zweiphotone
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202 S.W. Hell 9.2.7 Auflösung der
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204 S.W. Hell Abb. 9.9. Die gerechn
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206 S.W. Hell Abb. 9.10. Optische A
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208 S.W. Hell 9.3.2 Multiphotonen-4
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210 S.W. Hell Es gibt noch eine wei
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212 S.W. Hell hier nur am Rande bem
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214 S.W. Hell mikroskopie. In Kombi
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216 M. Hausmann 10.1 Historie Das e
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218 M. Hausmann Abb. 10.1. Prinzip
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220 M. Hausmann Während reine Anal
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222 M. Hausmann Abb. 10.3. Divergen
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224 M. Hausmann Aufgrund dieser ein
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226 M. Hausmann (r = Abstand von Ro
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228 M. Hausmann Sei ξ = 2πa λ un
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230 M. Hausmann 10.4 Fluoreszenzmar
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232 M. Hausmann tentials hier einge
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234 M. Hausmann Tröpfchenabriss) d
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236 M. Hausmann 34. Van Dilla MA, D
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238 H. Tiziani a b c Abb. 11.1. (a)
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240 H. Tiziani Abb. 11.3. Prinzip d
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242 H. Tiziani Für die Breite ∆y
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244 H. Tiziani Demnach wird das Bil
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246 H. Tiziani Abb. 11.5. Aufbau ei
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248 H. Tiziani ist ein höhenkodier
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250 H. Tiziani Objektwelle: U0(x) =
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252 H. Tiziani Hauptvorteile der ho
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254 H. Tiziani Abb. 12.2. Holograph
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13 Optische Interferometrie H. Tizi
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13.1.2 Räumliche Kohärenz 13 Opti
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13 Optische Interferometrie 261 Die
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13 Optische Interferometrie 263 Nac
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13 Optische Interferometrie 265 Gas
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13.3.1 Phasenschiebeverfahren 13 Op
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13 Optische Interferometrie 269 Abb
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13 Optische Interferometrie 275 Fas
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14 Lasersysteme J. Bille 14.1 Gasla
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14 Lasersysteme 281 Anwendungen. In
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14 Lasersysteme 283 Abb. 14.4. Eini
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14 Lasersysteme 285 Abb. 14.6. Emis
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Abb. 14.7. Energiepotentiale der Ed
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14 Lasersysteme 289 Abb. 14.9. Sche
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Abb. 14.10. Energieniveau eines org
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14 Lasersysteme 293 geringerer Wahr
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14 Lasersysteme 295 In diesem Fall
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14 Lasersysteme 297 Abb. 14.13. Lin
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14 Lasersysteme 299 Tabelle 14.7. V
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14 Lasersysteme 301 Halbleiter- ode
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14 Lasersysteme 303 zeigt eine Übe
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14.4 Ultrakurzpulslaser 14.4.1 Piko
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14 Lasersysteme 307 dieser Form gle
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Tabelle 14.10. Laserdaten: 1,5 W ps
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14 Lasersysteme 311 Für kleine Kon
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n (ω ) o a o n ( ω a 2 n ( ω ) 1
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14 Lasersysteme 315 Abb. 14.28. Pri
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14 Lasersysteme 317 Abb. 14.30. Obe
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Abb. 14.32. Gain-Guiding im Kristal
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14 Lasersysteme 321 Abb. 14.34. Auf
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15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen J.
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15.2 Photochemische Wechselwirkung
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Tabelle 15.3. Thermische Wechselwir
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15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen 32
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16 Laser in der Augenheilkunde J.F.
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16 Laser in der Augenheilkunde 347
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Abb. 16.7. Prinzipieler Aufbau eine
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Abb. 16.12. Prinzip der internen Sk
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Seite 376 und 377: 366 C. Rumpf Hippokrates (460 v.Chr
Seite 378 und 379: 368 C. Rumpf 17.2.2 Minimal-invasiv
Seite 380 und 381: 370 C. Rumpf Abb. 17.4. Rechts: Fer
Seite 382 und 383: 372 C. Rumpf Abb. 17.6. Faserapplik
Seite 384 und 385: 374 C. Rumpf Abb. 17.9. Temperatur
Seite 386 und 387: 376 C. Rumpf Abb. 17.11. Röntgenau
Seite 388 und 389: 378 C. Rumpf Abb. 17.14. Experiment
Seite 390 und 391: 380 C. Rumpf Abb. 17.16. Kryomikrot
Seite 392 und 393: 382 C. Rumpf Abb. 17.18. Schnitt na
Seite 394 und 395: 384 C. Rumpf • die Temperaturabh
Seite 396 und 397: 386 C. Rumpf Unter der Annahme eine
Seite 398 und 399: 388 C. Rumpf 15. Helfmann J (1992)
Seite 400 und 401: 18 Stereotaktische Laserneurochirur
Seite 402 und 403: Abb. 18.2. Prototyp der stereotakti
Seite 412 und 413: 18.3 Diagnosesysteme 18 Stereotakti
Seite 416 und 417: Abb. 18.16. Oligo-Channel Spectrum
Seite 418 und 419: Abb. 18.19. Aufbau eines Closed-Loo
Seite 422 und 423: 414 T. Pioch So ” schneidet“ be
Seite 424 und 425: 416 T. Pioch ist für das Pulpagewe
Seite 426 und 427: 418 T. Pioch 19.3.4 Photodisruptive
Seite 428 und 429: 420 T. Pioch Abb. 19.2. Oben: Raste
Seite 430 und 431: 422 T. Pioch Abb. 19.4. Aufgrund in
Seite 432 und 433: 424 T. Pioch lieren und gleichzeiti
Seite 434 und 435: 426 T. Pioch von abzweigenden Neben
Seite 436 und 437: 428 T. Pioch 19.5.7 ” Laserbiosti
Seite 438 und 439: 430 T. Pioch stehenden Lasersysteme
Seite 440 und 441: 432 T. Pioch 12. Frentzen M, Koort
Seite 442 und 443: 20 Lasersicherheit Gerätetechnik:
Seite 444 und 445: 20 Lasersicherheit Gerätetechnik 4
Seite 454 und 455: 448 Sachverzeichnis Brechkraft 41 B
Seite 456 und 457: 450 Sachverzeichnis Katarakt 353 Ke
Seite 458 und 459: 452 Sachverzeichnis optische Solito
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