Medizinische Physik 3: Medizinische Laserphysik [2004]

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15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen 333 Abb. 15.7. Energieniveauschema der Photoablation. Aus [9] ger Teil der Strahlung den Zellkern erreicht. Außerdem gibt es Hinweise dafür, dass die durch 193-nm-Strahlung erzeugten Photoprodukte weniger zytotoxisch reagieren als die durch UV-Licht bei 254 nm produzierten Dimere. 15.4.2 Modell der photoablativen Wechselwirkung Für Plexiglas (PMMA) wurde die zeitliche Entwicklung des Prozesses der Photoablation von Garrison und Srinivasan (1985) modelliert (Abb. 15.8). Durch Berechnung der dynamischen Ratengleichungen konnte der explosive Charakter der Photoablation nachgebildet werden. Als Anregungslicht wurde ein ArF-Laser mit einer Emission bei 193 nm verwendet. Es wurde auch nachgewiesen, dass die Photoablation ein Schwellwertverhalten aufweist. In Abb. 15.9 ist die Ablationskurve für Hornhautgewebe des Kaninchens wiedergegeben. Die modellmäßige Vorstellung assoziiert den Schwellwertbereich mit der mittleren Größe der ejizierten Molekülfragmente. Sobald ein entsprechender Anteil dissoziierter Moleküle erreicht ist, werden Molekülfragmente einer bestimmten Größe resorbiert. Oberhalb eines zweiten Schwellwertes, dem Schwellwert für Plasmaerzeugung, ergibt sich eine Sättigung der Ablationstiefe. Dieses Phänomen resultiert aus dem Phänomen der Plasmaabschirmung, d.h. nachfolgende Photonen des Anregungspulses führen nur noch zur Aufheizung des Plasmas und damit zu thermischen Nebeneffekten. Tatsächlich beobachtet man überwiegende Photoablation nur bei der Anregungswellenlänge von 193 nm. Höhere Wellenlängen sind gewöhnlich mit einer wachsenden thermischen Komponente verbunden (Abb. 15.10). Bei allen Wellenlängen ergibt sich ein thermischer Anteil bei kleiner Laserfluenz. Beim ArF-Laser und beim KrF-Laser erhält man einen starken Abfall in der Steigerung der Kurven in Abb. 15.10 oberhalb eines Schwellwertes, nämlich der
334 J. Bille Abb. 15.8. Computersimulation der Photoablation; die Bewegung von PMMA- Monomeren ist als Funktion der Zeit demonstriert. Aus [9] nach [6] Abb. 15.9. Ablationskurve von Kaninchenhornhaut mit ArF-Excimerlaseranregung. Aus [9] nach [3] Fluenzschwelle für Photoablation. Die Strahlung des XeCl-Lasers zeigt selbst für höhere Laserfluenzen in der Hauptsache ein thermisches Verhalten.
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Professor Dr. Josef Bille Universit
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VI Vorwort dargestellt. Des weitere
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Inhaltsverzeichnis 1 Das visuelle S
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Inhaltsverzeichnis XI 4.1.3 Räumli
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Inhaltsverzeichnis XIII 9.3.1 Grund
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Inhaltsverzeichnis XV 14.5.2 Die Fr
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XX Mitarbeiter Dr.R.Müller Axaron
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2 J.F. Bille et al. die Linse. Sie
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4 J.F. Bille et al. Tabelle 1.1. Pa
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6 J.F. Bille et al. Abb. 1.5. (a) D
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8 J.F. Bille et al. Dies beeinfluß
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10 J.F. Bille et al. Abb. 1.10. Lon
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12 J.F. Bille et al. 1.3 Optische Q
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14 J.F. Bille et al. Abb. 1.14. Mod
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16 J.F. Bille et al. Tabelle 1.2. E
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18 J.F. Bille et al. diale Strecke.
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20 J.F. Bille et al. Abb. 1.19. Das
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22 J.F. Bille et al. Sehqualität.
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24 J.F. Bille et al. Hartmann-Shack
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26 J.F. Bille et al. Zernike-Koeffi
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28 J.F. Bille et al. 1.6 Wellenfron
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30 J.F. Bille et al. Verdampfung ab
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32 J.F. Bille et al. vorgegebenen C
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34 J.F. Bille et al. Abb. 1.33. Zie
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36 J.F. Bille et al. Abb. 1.36. Aus
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38 J.F. Bille et al. Literatur 1. B
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40 M. Niemz Abb. 2.1. Transmission
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42 M. Niemz Abb. 2.2. Optische Abbi
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44 M. Niemz 2.3 Beschichtungen, Spi
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46 M. Niemz Abb. 2.7. Prinzip des A
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48 M. Niemz wobei no, nao für den
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50 M. Niemz 2.6.3 Photomultiplier I
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3 Beugungsoptik R. Müller und T. F
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3 Beugungsoptik 55 Die Beobachtungs
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3 Beugungsoptik 57 ma schmaler. Ist
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Abb. 3.7. Zum Neigungsfaktor. Nach
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3 Beugungsoptik 61 Beim Einfall ein
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Abb. 3.9. Die kreisförmige Blende.
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3 Beugungsoptik 65 Abb. 3.11. Radia
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Abb. 3.12. Verschiedene Auflösungs
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Das Beugungsintegral wird dann zu E
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3 Beugungsoptik 71 venparameter w g
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74 R. Grimm Anwendungen große Bede
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76 R. Grimm Die Kohärenzzeit ist d
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78 R. Grimm dehnung d findet man an
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80 R. Grimm wird Rayleigh-Länge ge
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82 R. Grimm quantenmechanische Grun
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84 R. Grimm 4.3.2 Klassisches Oszil
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86 R. Grimm man die quantenmechanis
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5 Nichtlineare Optik und kurze Lase
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Amplitudenspektrum Frequenzbereich
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5.2.2 Dämpfung und Verstärkung 5
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Kupfer- Block Nd:YVO Microchip Lase
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112 T. Dreier Abb. 6.1. Potentialku
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114 T. Dreier Abb. 6.2. Zweiniveaum
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116 T. Dreier Abb. 6.3. LIF-Anregun
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118 T. Dreier Abb. 6.5. Elektronisc
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120 T. Dreier Abb. 6.7. Molekulare
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122 T. Dreier Probe zurücklegt, is
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124 T. Dreier Komponenten senkrecht
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7 Nichtlineare Laserspektroskopieme
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7.2.1 DFWM 7 Nichtlineare Laserspek
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8 Konfokale Mikroskopie in der Geno
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Danksagung 8 Konfokale Mikroskopie
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180 S.W. Hell Was bedeutet nun Aufl
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182 S.W. Hell nicht ersetzen kann.
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184 S.W. Hell Abb. 9.2. Punktabbild
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186 S.W. Hell Punktabbildungsfunkti
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188 S.W. Hell und damit die erzeugt
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190 S.W. Hell die Anregung in den S
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192 S.W. Hell λ/(4c) =π/(2ω) ≈
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194 S.W. Hell ξ =6,25 × 10 4 , so
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196 S.W. Hell 9.2.4 Limitierende Ef
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198 S.W. Hell oder Probenzerstörun
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200 S.W. Hell Abb. 9.6. Zweiphotone
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202 S.W. Hell 9.2.7 Auflösung der
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204 S.W. Hell Abb. 9.9. Die gerechn
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206 S.W. Hell Abb. 9.10. Optische A
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208 S.W. Hell 9.3.2 Multiphotonen-4
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210 S.W. Hell Es gibt noch eine wei
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212 S.W. Hell hier nur am Rande bem
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214 S.W. Hell mikroskopie. In Kombi
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216 M. Hausmann 10.1 Historie Das e
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218 M. Hausmann Abb. 10.1. Prinzip
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220 M. Hausmann Während reine Anal
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222 M. Hausmann Abb. 10.3. Divergen
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224 M. Hausmann Aufgrund dieser ein
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226 M. Hausmann (r = Abstand von Ro
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228 M. Hausmann Sei ξ = 2πa λ un
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230 M. Hausmann 10.4 Fluoreszenzmar
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232 M. Hausmann tentials hier einge
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234 M. Hausmann Tröpfchenabriss) d
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236 M. Hausmann 34. Van Dilla MA, D
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238 H. Tiziani a b c Abb. 11.1. (a)
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240 H. Tiziani Abb. 11.3. Prinzip d
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242 H. Tiziani Für die Breite ∆y
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244 H. Tiziani Demnach wird das Bil
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246 H. Tiziani Abb. 11.5. Aufbau ei
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248 H. Tiziani ist ein höhenkodier
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250 H. Tiziani Objektwelle: U0(x) =
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252 H. Tiziani Hauptvorteile der ho
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254 H. Tiziani Abb. 12.2. Holograph
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13 Optische Interferometrie H. Tizi
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13.1.2 Räumliche Kohärenz 13 Opti
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13 Optische Interferometrie 261 Die
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13 Optische Interferometrie 263 Nac
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13 Optische Interferometrie 265 Gas
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13.3.1 Phasenschiebeverfahren 13 Op
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13 Optische Interferometrie 269 Abb
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13 Optische Interferometrie 275 Fas
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14 Lasersysteme J. Bille 14.1 Gasla
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14 Lasersysteme 281 Anwendungen. In
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Seite 368 und 369: Abb. 16.12. Prinzip der internen Sk
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Seite 380 und 381: 370 C. Rumpf Abb. 17.4. Rechts: Fer
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Seite 384 und 385: 374 C. Rumpf Abb. 17.9. Temperatur
Seite 386 und 387: 376 C. Rumpf Abb. 17.11. Röntgenau
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Seite 390 und 391: 380 C. Rumpf Abb. 17.16. Kryomikrot
Seite 392 und 393: 382 C. Rumpf Abb. 17.18. Schnitt na
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384 C. Rumpf • die Temperaturabh
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386 C. Rumpf Unter der Annahme eine
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388 C. Rumpf 15. Helfmann J (1992)
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18 Stereotaktische Laserneurochirur
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Abb. 18.2. Prototyp der stereotakti
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18.3 Diagnosesysteme 18 Stereotakti
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Abb. 18.16. Oligo-Channel Spectrum
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414 T. Pioch So ” schneidet“ be
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416 T. Pioch ist für das Pulpagewe
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418 T. Pioch 19.3.4 Photodisruptive
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420 T. Pioch Abb. 19.2. Oben: Raste
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424 T. Pioch lieren und gleichzeiti
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432 T. Pioch 12. Frentzen M, Koort
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20 Lasersicherheit Gerätetechnik 4
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448 Sachverzeichnis Brechkraft 41 B
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