Medizinische Physik 3: Medizinische Laserphysik [2004]

260 H. Tiziani
Dabei stellt I0 die mittlere Intensität |a1(x, y)| 2 + |a2(x, y)| 2 auf jedem Empfängerelement
und
m (x, y) = 2 |a1 (x, y)|·|a2 (x, y)|
|a1 (x, y)| 2 + |a2 (x, y)| 2
den Kontrast (Modulation oder Sichtbarkeit) des Interferenzmusters dar, sein
Maximum m =1wirdnurfür |a1| = |a2| erreicht. Den Phasenterm erhält
man aus
φ (x, y) =φ1 (x, y) − φ2 (x, y) = 2π
δ (x, y) bzw.
λ
2π
W (x, y) ,
λ
wobei λ die Wellenlänge des verwendeten Lichts, δ die optische Wegänderung
und W der optische Wegunterschied bezogen auf eine Referenzebene sind.
13.1.4 Zweistrahlinterferenzanordnungen
Es gibt verschiedene Zweistrahlinterferenzanordnungen – lediglich einige typische
und sehr verbreitete werden hier vorgestellt. Grundsätzlich wird zwischen
zwei Interferenzstreifensystemen unterschieden, nämlich
• Interferenzen gleicher Dicke (Fizeau) (kleine Lichtquelle),
• Interferenzen gleicher Neigung (Haidinger) (große Lichtquelle).
Bei verschiedenen Interferenzanordnungen kann entweder die eine oder andere
Streifenart angetroffen werden. Bei parallel auf den Prüfling einfallenden
Lichtstrahlen handelt es sich um Interferenzen gleicher Dicke.
Interferenz gleicher Dicke (Fizeau). Beleuchtung: Vielfach Planwelle.
Am Beispiel der planparallelen Platte (Abb. 13.2) wird der optische Wegunterschied
zwischen der an der Front- und Rückseite reflektierten Welle untersucht.
Abb. 13.2. Interferenz gleicher Dicke