Medizinische Physik 3: Medizinische Laserphysik [2004]

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420 T. Pioch Abb. 19.2. Oben: Rasterelektronenmikroskopische Darstellung einer Kaviät im Zahnschmelz. Durch thermische Effekte entstanden drei sichtbare Risse. Ho:YAG, 350 mJ/Puls, 1 Hz, 20 Pulse je 300 µs. Unten: Teilvergrößerung aus der oberen Abbildung. Zusätzlich sind Mikrorisse am Kavitätenrand erkennbar tion der Infrarotstrahlung im Zahn sehr gering bzw. das Absorptionsvolumen groß. Außerdem ist die zu investierende Zeit, um eine Zahnkavität zu erzeugen, um ein Vielfaches größer als bei Verwendung des konventionellen Bohrers. Somit reduzieren sich die realistischen Anwendungsmöglichkeiten des Nd:YAG-Systems erheblich. Mit der sehr viel günstigeren Wellenlänge von 2,940 µm ist auch ein gepulster Er:YAG-Laser (Er:Yttrium-Aluminiumoxid-Granat) auf dem Markt erhältlich. Die Ablationsraten sind gegenüber dem Nd:YAG-Laser wesentlich höher, wobei die Temperaturbelastung akzeptable Werte annimmt [18, 20]. Klinischen Ergebnissen zufolge soll das Pulpagewebe eine Kavitätenpräparation mit dem Er:YAG-Laser problemlos vertragen, wobei zusätzlich von geringen Schmerzempfindungen berichtet wurde [22]. Etwas nachteilig ist bei diesem System die Tatsache, dass eine Glasfaser für den Transport der
19 Anwendungen der Lasertechnik in der Zahnarztpraxis 421 Abb. 19.3. Darstellung von Zahnschmelz im Querschnitt mit einen konfokalen Laserrastermikroskop. Die Retzius-Parallelstreifen treffen im spitzen Winkel auf die Zahnoberfläche. Bei den zahlreichen Strukturen, die senkrecht dazu zwischen Streifen verlaufen, handelt es sich um Schmelzprismen Laserenergie nicht verwendet werden kann. Glas und auch weitere bekannte Medien absorbieren bei dieser Wellenlänge erheblich, sodass man auf aufwendige Spiegelsysteme mit mehreren Gelenken angewiesen ist. Ein weiterer Nachteil liegt in der z.T. inhomogenen Verteilung des Absorptionsmediums Wasser im Zahnschmelz. Insbesondere im Bereich der Zahnseitenflächen existieren wasserreiche Schichten, die die Oberfläche des Zahns im spitzen Winkel erreichen. Histologisch ist dieses Strukturmerkmal als Linienschar darstellbar und unter der Bezeichnung ” Retzius-Streifen“ bekannt (Abb. 19.3). Die thermomechanische Wirkung durch das explosionsartig verdampfende Wasser erfolgt daher in diesem Bereich räumlich unkontrolliert, was Abplatzungen an den Kavitätenrändern zur Folge hat (Abb. 19.4). Da für manche Füllungsmaterialien scharfkantige Kavitätenränder erforderlich sind, ist der klassische Bohrer in der Bearbeitungsexaktheit diesbezüglich überlegen. Mit entsprechenden computergesteuerten Systemen sollen sich aber derartige Rauhtiefen minimieren lassen [3]. Bei einer Pulswiederholfrequenz zwischen 1 und 4 Hz sind auch beim Er:YAG-System Knattergeräusche vorhanden. Die im Versuchsstadium befindlichen Excimerlaser (excited dimer) liefern Licht bei Wellenlängen im sichtbaren blauen bzw. im nahen UV-Bereich. Die Applikation auf Zahnhartsubstanzen bewirkt eine vergleichsweise geringe Abtragung, wobei sich die verbleibende Kavitätenwand in einer Schichtdicke von ca. 1 µm glasartig darstellt [27]. Die Temperaturbelastung der Pulpa ist nach Aussage einiger Autoren unbedenklich. Für den Excimerlaser spricht aber eine Möglichkeit der selektiven Kariesabtragung aufgrund seiner ver-
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Professor Dr. Josef Bille Universit
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VI Vorwort dargestellt. Des weitere
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Inhaltsverzeichnis 1 Das visuelle S
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Inhaltsverzeichnis XI 4.1.3 Räumli
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XX Mitarbeiter Dr.R.Müller Axaron
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2 J.F. Bille et al. die Linse. Sie
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6 J.F. Bille et al. Abb. 1.5. (a) D
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8 J.F. Bille et al. Dies beeinfluß
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10 J.F. Bille et al. Abb. 1.10. Lon
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12 J.F. Bille et al. 1.3 Optische Q
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14 J.F. Bille et al. Abb. 1.14. Mod
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16 J.F. Bille et al. Tabelle 1.2. E
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18 J.F. Bille et al. diale Strecke.
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20 J.F. Bille et al. Abb. 1.19. Das
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22 J.F. Bille et al. Sehqualität.
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24 J.F. Bille et al. Hartmann-Shack
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26 J.F. Bille et al. Zernike-Koeffi
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28 J.F. Bille et al. 1.6 Wellenfron
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30 J.F. Bille et al. Verdampfung ab
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32 J.F. Bille et al. vorgegebenen C
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34 J.F. Bille et al. Abb. 1.33. Zie
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38 J.F. Bille et al. Literatur 1. B
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40 M. Niemz Abb. 2.1. Transmission
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42 M. Niemz Abb. 2.2. Optische Abbi
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44 M. Niemz 2.3 Beschichtungen, Spi
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46 M. Niemz Abb. 2.7. Prinzip des A
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48 M. Niemz wobei no, nao für den
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50 M. Niemz 2.6.3 Photomultiplier I
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3 Beugungsoptik R. Müller und T. F
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3 Beugungsoptik 55 Die Beobachtungs
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Abb. 3.7. Zum Neigungsfaktor. Nach
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3 Beugungsoptik 61 Beim Einfall ein
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Abb. 3.9. Die kreisförmige Blende.
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3 Beugungsoptik 65 Abb. 3.11. Radia
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Abb. 3.12. Verschiedene Auflösungs
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Das Beugungsintegral wird dann zu E
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3 Beugungsoptik 71 venparameter w g
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74 R. Grimm Anwendungen große Bede
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76 R. Grimm Die Kohärenzzeit ist d
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78 R. Grimm dehnung d findet man an
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80 R. Grimm wird Rayleigh-Länge ge
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86 R. Grimm man die quantenmechanis
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5 Nichtlineare Optik und kurze Lase
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Amplitudenspektrum Frequenzbereich
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5.2.2 Dämpfung und Verstärkung 5
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Kupfer- Block Nd:YVO Microchip Lase
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112 T. Dreier Abb. 6.1. Potentialku
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114 T. Dreier Abb. 6.2. Zweiniveaum
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116 T. Dreier Abb. 6.3. LIF-Anregun
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118 T. Dreier Abb. 6.5. Elektronisc
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120 T. Dreier Abb. 6.7. Molekulare
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122 T. Dreier Probe zurücklegt, is
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124 T. Dreier Komponenten senkrecht
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7 Nichtlineare Laserspektroskopieme
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7.2.1 DFWM 7 Nichtlineare Laserspek
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8 Konfokale Mikroskopie in der Geno
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Danksagung 8 Konfokale Mikroskopie
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180 S.W. Hell Was bedeutet nun Aufl
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182 S.W. Hell nicht ersetzen kann.
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184 S.W. Hell Abb. 9.2. Punktabbild
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186 S.W. Hell Punktabbildungsfunkti
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188 S.W. Hell und damit die erzeugt
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190 S.W. Hell die Anregung in den S
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192 S.W. Hell λ/(4c) =π/(2ω) ≈
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194 S.W. Hell ξ =6,25 × 10 4 , so
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196 S.W. Hell 9.2.4 Limitierende Ef
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198 S.W. Hell oder Probenzerstörun
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200 S.W. Hell Abb. 9.6. Zweiphotone
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202 S.W. Hell 9.2.7 Auflösung der
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204 S.W. Hell Abb. 9.9. Die gerechn
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206 S.W. Hell Abb. 9.10. Optische A
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208 S.W. Hell 9.3.2 Multiphotonen-4
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210 S.W. Hell Es gibt noch eine wei
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212 S.W. Hell hier nur am Rande bem
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214 S.W. Hell mikroskopie. In Kombi
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216 M. Hausmann 10.1 Historie Das e
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218 M. Hausmann Abb. 10.1. Prinzip
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220 M. Hausmann Während reine Anal
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222 M. Hausmann Abb. 10.3. Divergen
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224 M. Hausmann Aufgrund dieser ein
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226 M. Hausmann (r = Abstand von Ro
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228 M. Hausmann Sei ξ = 2πa λ un
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230 M. Hausmann 10.4 Fluoreszenzmar
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232 M. Hausmann tentials hier einge
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234 M. Hausmann Tröpfchenabriss) d
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236 M. Hausmann 34. Van Dilla MA, D
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238 H. Tiziani a b c Abb. 11.1. (a)
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240 H. Tiziani Abb. 11.3. Prinzip d
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242 H. Tiziani Für die Breite ∆y
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244 H. Tiziani Demnach wird das Bil
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246 H. Tiziani Abb. 11.5. Aufbau ei
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248 H. Tiziani ist ein höhenkodier
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250 H. Tiziani Objektwelle: U0(x) =
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252 H. Tiziani Hauptvorteile der ho
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254 H. Tiziani Abb. 12.2. Holograph
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13 Optische Interferometrie H. Tizi
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13.1.2 Räumliche Kohärenz 13 Opti
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13 Optische Interferometrie 261 Die
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13 Optische Interferometrie 263 Nac
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13 Optische Interferometrie 265 Gas
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13.3.1 Phasenschiebeverfahren 13 Op
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13 Optische Interferometrie 269 Abb
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13 Optische Interferometrie 275 Fas
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14 Lasersysteme J. Bille 14.1 Gasla
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14 Lasersysteme 281 Anwendungen. In
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14 Lasersysteme 283 Abb. 14.4. Eini
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Abb. 14.7. Energiepotentiale der Ed
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14 Lasersysteme 289 Abb. 14.9. Sche
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Abb. 14.10. Energieniveau eines org
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14 Lasersysteme 293 geringerer Wahr
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14 Lasersysteme 295 In diesem Fall
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14 Lasersysteme 297 Abb. 14.13. Lin
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14 Lasersysteme 299 Tabelle 14.7. V
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14 Lasersysteme 301 Halbleiter- ode
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14 Lasersysteme 303 zeigt eine Übe
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14.4 Ultrakurzpulslaser 14.4.1 Piko
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14 Lasersysteme 307 dieser Form gle
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Tabelle 14.10. Laserdaten: 1,5 W ps
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14 Lasersysteme 311 Für kleine Kon
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n (ω ) o a o n ( ω a 2 n ( ω ) 1
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14 Lasersysteme 315 Abb. 14.28. Pri
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14 Lasersysteme 317 Abb. 14.30. Obe
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Abb. 14.32. Gain-Guiding im Kristal
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14 Lasersysteme 321 Abb. 14.34. Auf
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15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen J.
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15.2 Photochemische Wechselwirkung
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Tabelle 15.3. Thermische Wechselwir
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15 Laser-Gewebe-Wechselwirkungen 32
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16 Laser in der Augenheilkunde J.F.
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16 Laser in der Augenheilkunde 347
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Abb. 16.7. Prinzipieler Aufbau eine
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Abb. 16.12. Prinzip der internen Sk
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366 C. Rumpf Hippokrates (460 v.Chr
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Seite 386 und 387: 376 C. Rumpf Abb. 17.11. Röntgenau
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Seite 390 und 391: 380 C. Rumpf Abb. 17.16. Kryomikrot
Seite 392 und 393: 382 C. Rumpf Abb. 17.18. Schnitt na
Seite 394 und 395: 384 C. Rumpf • die Temperaturabh
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