Termodinamica - Cengel 7th - espanhol

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ENTROPÍA
T 2 = 780 R
P 2 = ?
T, R
P 2
Compresor
He
780
2
Compresión
isentrópica
P 1 = 14 psia
FIGURA 7-40
510
1
Esquema y diagrama T-s para el ejemplo
7-11.
P 1 = 14 psia
T 1 = 510 R
s
7-10 ■ TRABAJO REVERSIBLE DE FLUJO
ESTACIONARIO
El trabajo realizado durante un proceso depende de la trayectoria que éste
siguió, así como de las propiedades de los estados extremos. Recuerde que el
trabajo reversible de fronteras móviles (de cuasiequilibrio) asociado con los
sistemas cerrados se expresa en términos de las propiedades del fluido como
W b
2
1
PdV
Se mencionó que las interacciones de trabajo en cuasiequilibrio conducen
tanto al trabajo máximo de salida en los dispositivos que lo producen como a
la mínima entrada de trabajo en los que lo consumen.
De la misma manera sería muy deseable poder expresar el trabajo asociado
con los dispositivos de flujo estacionario en términos de las propiedades del
fluido.
Si se toma la dirección positiva de trabajo desde el sistema (el trabajo de
salida), el balance de energía para un dispositivo de flujo estacionario que
experimenta un proceso internamente reversible puede expresarse en forma
diferencial como
dq rev dw rev dh dec dep
Pero
dq rev Tds
Tds dh vdP
1Ec. 7-162
1Ec. 7-242 f
dq rev dh v dP
Al sustituir esto en la relación anterior y al cancelar dh se obtiene
dw rev v dP dec dep
E integrando, se tiene
w rev
2
1
vdP ¢ec ¢ep 1kJ>kg2
(7-51)
Cuando los cambios en las energías cinética y potencial son insignificantes,
esta ecuación se reduce a
w rev
2
1
vdP1kJ>kg2 (7-52)
Las ecuaciones 7-51 y 7-52 son las relaciones para el trabajo reversible
de salida asociado con un proceso internamente reversible en un dispositivo