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Meccanica Quantistica

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spazio con Λ avente un autovalore doppiamente degenere e una corrispondente base<br />

ortonormale data da<br />

|ω1, λ〉, |ω2, λ〉, |ω3, λ3〉 (5.103)<br />

Supponiamo poi di avere uno stato normalizzato<br />

|ψ〉 = α|ω3, λ3〉 + β|ω1, λ〉 + γ|ω2, λ〉 (5.104)<br />

Se misurando Ω si ottiene ω3, la misura successiva di Λ darà sicuramente λ3 con<br />

probabilità per le due misure<br />

P(ω3, λ3) = |α| 2<br />

(5.105)<br />

Supponiamo invece di ottenere ω1 dalla prima misura, lo stato diventerà |ω1λ〉 e il<br />

risultato di misurare Λ darà con certezza λ. La probabilità complessiva risulterà pari<br />

a |β| 2 . Se invece effettuiamo le misure in ordine inverso e il risultato della misura di<br />

Λ è λ, otterremo lo stato normalizzato<br />

con probabiltà<br />

|ψ ′ 〉 =<br />

Pλ|ψ〉<br />

|〈Pλψ|Pλψ〉| 1/2 = β|ω1, λ〉 + γ|ω2, λ〉<br />

(β2 + γ2 ) 1/2<br />

P(λ) = |β| 2 + |γ| 2<br />

Se adesso misuriamo Ω otterremo lo stato |ω1, λ〉 con probabilità<br />

P(ω1) =<br />

|β| 2<br />

|β| 2 + |γ| 2<br />

Quindi la probabilità di ottenere λ seguito da ω1 sarà<br />

P(λ, ω1) = P(λ)P(ω1) = (|β| 2 + |γ| 2 ) ×<br />

(5.106)<br />

(5.107)<br />

(5.108)<br />

|β| 2<br />

|β| 2 + |γ| 2 = |β|2 = P(ω1, λ) (5.109)<br />

Pertanto la probabilità non dipende dall’ordine delle misure nemmeno nel caso degenere.<br />

D’altra parte lo stato può cambiare. In generale possiamo dunque dire per<br />

osservabili compatibili l’autovalore misurato nella prima misura non cambia a seguito<br />

della seconda misura. Corrispondentemente anche l’autospazio non cambia.<br />

D’altra parte nel caso degenere sappiamo che l’autospazio non determina univocamente<br />

un autovettore e quindi il vettore di stato può essere alterato dalla seconda<br />

misura. In conclusione un processo di misura può essere usato per preparare un<br />

sistema in un determinato stato quantico. Se siamo nel caso degenere e misuriamo<br />

l’osservabile Ω possiamo solo dire che il vettore risultante sta nell’autospazio Vω.<br />

Possiamo allora misurare una osservabile compatibile con Ω, diciamo Λ. Se questa<br />

osservabile è non degenere nell’autospazio Vω otterremo un vettore ben definito<br />

|ω, λ〉, altrimenti dovremo trovare una terza variabile compatibile Γ. Alla fine di<br />

questo processo avremo rimosso tutta la degenerazione e avremo ottenuto uno stato<br />

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