Yb Pt Si - Type Yb Pt Si - Type

244 KAPITEL 4. MAKROSKOPISCHE EIGENSCHAFTENAbbildung 4.51: Tetraeder- (1) und Oktaederplätze (2) eines Spinellferrits als Beispiel für eineSubstanz mit zwei magnetischen Untergittern; (3) Sauerstoffionen; Pfeile: Spinrichtungen;(4), (8): Kennzeichnung der O 2− lonen, die zu der Umgebung von Tetraeder- bzw. Oktaederplätzengehören.Nachbarn und kleine gegenseitige Verdrehungen der Spinrichtungen zugelassen werden, kanndie Austauschenergiekonstante A für einen bcc Kristall berechnet werden als:A bcc = I AS 2a(4.153)mit a als Gitterabstand und damit die Austauschenergiedichte in der Form angegeben werden:Φ , A = A · ∑ ( ) 2 ∂ αk(4.154)∂ x lwobei α j den Richtungskosinus der Magnetisierung darstellt.Kristallanisotropieenergiek,lDer Vektor der magnetischen Polarisation ist in einem Festkörper an bestimmte Richtungen(leichte Achsen) gebunden. Diese sind durch die Kristallstruktur oder andere Anisotropien,wie z.Bsp. Spannungsanisotropie, induzierte Anisotropie, Formanisotropie, etc. vorgegeben.Stimmen die Richtung der leichten Achsen und die des magnetischen Feldes nicht überein, sowird, von H= 0 ausgehend, mit ansteigendem Feld die magnetische Polarisation von der leichtenAchse in die Feldrichtung eingedreht. Dabei muss jedoch der aufmagnetisierte Werkstoffmechanisch festgehalten werden, da sonst nur eine Drehung des gesamten Körpers (wie beieiner Kompassnadel) erfolgt. Analoge Überlegungen gelten für die magnetische Polarisationim Inneren eines magnetischen Körpers, wobei andere Gegenkräfte (z.B. Austauschwechselwirkung)wirksam sind. Die Kristallanisotropieenergie entspricht der Arbeit, die für die Auslenkungaus der leichten Richtung aufzubringen ist. Als eine Ursache für die Bindung der