Experimentalphysik III (Atomphysik)
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5.3. Bohrsches Korrespondenzprinzip; Rydberg–Zustände 93<br />
5.3 Bohrsches Korrespondenzprinzip;<br />
Rydberg–Zustände<br />
Die durch die Quantisierung entstehenden Phasenraumzellen mit dem Volumen h 3 liegen für<br />
große Quantenzahlen beliebig dicht: vgl. Abbildung 4.6.<br />
Quantisierter Phasenraum ⇒ Kontinuum für n →∞.<br />
Die Anwendung dieses Sachverhaltes auf die <strong>Atomphysik</strong> ist das Bohrsche Korrespondenzprinzip:<br />
Für große Quantenzahlen geht die Quantenphysik in die klassische Physik über, d.h.<br />
für große Quantenzahlen liegen die Energieniveaus beliebig dicht nebeneinander, so daß hier von<br />
einem Kontinuum gesprochen werden kann. Das bedeutet konkret, daß die<br />
Übergangsfrequenz ν n+1→n gleich der Umlauffrequenz ν n<br />
νn+1→n = Z 2 �<br />
1<br />
Rc −<br />
n2 1<br />
(n +1) 2<br />
�<br />
= Z 2 Rc 1<br />
n2 �<br />
1 −<br />
≈ Z 2 Rc 1<br />
n2 2<br />
n =2Z2Rc 1<br />
n3 = νn für n →∞.<br />
ist, also<br />
1<br />
(1+ 1<br />
n )2<br />
�<br />
Mit diesem Prinzip ist es möglich, die mit Hilfe der klassischen Physik berechneten Aussagen<br />
über Intensitäten und Polarisationen in die Gesetze der Quantentheorie zu übertragen. Dennoch<br />
sind die Ergebnisse und vor allem die Methode nicht befriedigend.<br />
Atomzustände mit sehr hohen Quantenzahlen nennt man Rydberg–Zustände. Die moderne<br />
Lasertechnik mit ihren fein–durchstimmbaren Laserfrequenzen macht eine Anregung dieser<br />
Zustände möglich. Da sich das eine hoch angeregte Elektron weit weg vom Rumpf der übrigen<br />
Elektronen befindet, sind seine Zustände sehr wasserstoffähnlich.<br />
Charakteristika dieser Rydberg–Atome sind:<br />
1 . Größe der Rydberg–Atome:<br />
a 0 ≈ 0.5 · 10 −8 cm bei n = 1(1. Bohrscher Radius)<br />
r 100 =0.5 · 10 −8 cm · n 2 =0.5 · 10 −4 cm = 0.5 µm (n = 100).<br />
2. Sehr große Lebensdauer τ ∼ 10 −3 s=1ms<br />
3. Sehr kleine Ionisationsenergie,<br />
d.h. Rydberg–Atome werden leicht durch Stöße mit anderen Atomen und durch die thermische<br />
Strahlung der umgebenden Wände ionisiert: Einfluß der Temperatur auf den Ionisationsstrom.<br />
5.4 Ellipsenbahnen nach Sommerfeld; l–Entartung<br />
Die heile Welt des Bohrschen Modells wurde durch die Beobachtung gestört, daß die Linien der<br />
Balmerserie des Wasserstoffs bei höheren spektralen Auflösungen nicht einfache Linien sind; jede