Experimentalphysik III (Atomphysik)

174 Kapitel 8. Quantenmechanische Operatoren
z.B.:
�Pψ(x) =ψ(−x) : gerade Funktion: P =+1
�Pψ(x) =−ψ(−x) : ungerade Funktion: P = −1
�PY m
l (ϑ, ϕ) =(−1)l Y m
l (π − ϑ, π + ϕ) :P =(−1)l (vgl. (7.5.4)).
Die Parität ist eine zeitliche Erhaltungsgröße, wenn
� �
�P, H�
=0,oder
�P ( � H(x)ψ(x)) = � H(x)( � Pψ(x))
�H(−x)ψ(−x) = � H(x)ψ(−x)
�H(−x) = � H(x) � V (−x) =V (x), wenn V (x) eine gerade Funktion ist,
also z.B. V = 1
2Dx2 ; (harmonischer Oszillator) oder V = V (r) =V ( � x2 + y2 + z2 )(Zentralpotential).
Während Drehimpulsquantenzahlen eines Systems additiv sind, die Drehimpulse selbst vektoradditiv,
ist die Parität des Gesamtsystems gleich dem Produkt der Einzelparitäten.
Das bedeutet:
Da die Auswahlregel ∆l = ±1 für das Atom gilt, ändert sich im
atomaren System durch Photonenemission die Parität. Also muß
die Strahlung nach Kapitel 3.3 elektische Dipolstrahlung sein.