A fizikatanÃtás pedagógiája cÃmű felsÅoktatási tankönyv(letölthetÅ ...
A fizikatanÃtás pedagógiája cÃmű felsÅoktatási tankönyv(letölthetÅ ...
A fizikatanÃtás pedagógiája cÃmű felsÅoktatási tankönyv(letölthetÅ ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
folytatódik a definiálás, mert a tömeg egyenlőségének, majd mértékegységének<br />
megállapítása után nem szerepel a skálatörvény, így e fizikai mennyiség meghatározása<br />
torzó marad. A skálatörvények azonban lényegében önkényesek, így van ez a tömeg<br />
esetében is. Konkrétan itt arra alapozunk, hogy két (három, négy, …) egyenlő<br />
tömegűnek bizonyult test mérlegre kifejtett hatása egyenlő a kétszer (háromszor,<br />
négyszer, …) akkora tömegű test hatásával, tehát egy additív fizikai mennyiséget<br />
akarunk definiálni. Mivel a súlyos tömeg definiálásáról van szó, ebben az eljárásban<br />
benne van a „gravitáció additivitásának” feltételezése, ilyetén definiálása is. Még egy<br />
feltételezés van a gravitációval kapcsolatban: mindegy, hogy hol végezzük el a<br />
méréseket, feltéve persze, hogy az adott helyen van gravitáció, a testek tömegére<br />
minden helyen ugyanazt az értéket kapjuk. Ez is egy hallgatólagos feltételezés az ilyen<br />
definiálás során, jóllehet nagyon természetes.<br />
Szakmailag korrekt megoldás, ha a következőt mondjuk: azon testekre, amelyekre<br />
egy nem nulla gravitációjú helyen meghatároztuk a tömeget (súlyos tömeg), igaz az<br />
impulzus-megmaradás törvénye, tehát, hogy egy zárt mechanikai rendszerben az egyes<br />
testek impulzusainak (lendületeinek) összege állandó. Egy test impulzusa (lendülete)<br />
ebben az esetben a mért tömegértéknek a sebességgel való szorzatát jelenti. Ez korrekt<br />
megfogalmazás, az a probléma, hogy számos test súlyos tömege nem mérhető a<br />
szokásos eszközökkel (neutrínó, Föld, Nap, stb.), illetve az is gondot jelent, hogy egy<br />
rendkívül fontos fizikai mennyiséget csak a homogén gravitációs mező hatását igénybe<br />
véve definiáltunk. Az ilyenkor szokásos megoldással általánosítunk, s azt mondjuk, ez a<br />
törvény általánosságban érvényes, minden testre és mechanikai rendszerre, azokra is,<br />
amelyekben nem meghatározható súlyos tömegű elemek is vannak. Ebben az eljárásban<br />
ezen a ponton van a probléma. Kimondjuk az impulzus-megmaradás törvényét olyan<br />
testekre is, amelyeknek nem ismerjük a tömegét, s az nem is határozható meg a leírt<br />
módon. Ebben a pillanatban válik az impulzus-megmaradás törvénye definícióvá,<br />
hiszen az összes létező test tömege másképpen - ebben a gondolkodási rendszerben -<br />
nem értelmezhető, csak ha az impulzus-megmaradáshoz kötjük.<br />
Az eljárás mögött a következő gondolkodásmód rejlik: van egy skalár mennyiség,<br />
amelynek értékei hozzárendelhetők a testekhez, ezt tömegnek nevezzük, s az a<br />
jellegzetessége, hogy értékeit a sebességekkel szorozva, az így kapott, impulzus<br />
(lendület) nevű vektormennyiségek összege zárt mechanikai rendszerekben állandó.<br />
Vagyis azt akarjuk mondani, hogy az impulzus-megmaradás törvénye az, hogy ez a<br />
hozzárendelés valóban elvégezhető. A testekhez tudunk rendelni olyan skalár<br />
mennyiségeket, amelyek (a Dede - Isza szerzőpáros fogalmazása) a sebességeket<br />
összegükben megmaradó mennyiségekké szorozzák. A természet olyan, hogy ez a<br />
hozzárendelés elvégezhető, a tömeg értelmezhető. Ugyanis ennek a hozzárendelésnek<br />
az elvégezhetősége egyáltalán nem nyilvánvaló. Honnan tudjuk, hogy az egyik<br />
kölcsönhatásban „megnyilvánuló tömeg" azonos a másik kölcsönhatásban<br />
„megnyilvánuló tömeggel"?<br />
Legyen két test (A és B) között egy kölcsönhatás (pl. két golyó ütközik).<br />
Megkísérelhetjük, hogy olyan skalár értékeket rendelünk hozzá a két testhez, hogy a<br />
kölcsönhatás előtti impulzusösszeg (lendületösszeg) azonos legyen a kölcsönhatás utáni<br />
impulzusösszeggel (lendületösszeggel):<br />
257