Struttura della Materia - INFN Napoli
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<strong>Struttura</strong> <strong>della</strong> <strong>Materia</strong> 150<br />
Indichiamo con gli indici i e j i gradi di libertà degli elettroni e dei nuclei.<br />
Siano xi e Xj le coordinate degli elettroni e dei nuclei, rispettivamente, e Mj<br />
la massa del nucleo di coordinata Xj. Se Te è l’energia cinetica degli elettroni,<br />
TN quella dei nuclei e V è il potenziale di interazione tra le varie particelle nella<br />
molecola, l’Hamiltoniana molecolare è la somma di questi tra termini<br />
con<br />
TN = − X<br />
j<br />
~ 2<br />
2Mj<br />
H = TN + Te + V (97)<br />
∂ 2<br />
∂X 2 j<br />
, Te = − X<br />
i<br />
~ 2<br />
2m<br />
∂ 2<br />
∂x 2 i<br />
. (98)<br />
La somma delle interazioni coulombiane di ciascuna coppia di particelle del sistema<br />
V (x, X) è data da una certa funzione delle coordinate elettroniche e nucleari.<br />
L’Hamiltoniana più semplice<br />
H0 = Te + V (99)<br />
si ottiene dalla (97) trascurando l’energia cinetica dei nuclei. H0 è l’Hamiltoniana<br />
che si ottiene nel limite Mj →∞, e i suoi stati stazionari sono quelli di un<br />
sistema di elettroni in presenza di nuclei fissi. Poichè H0 non contiene derivate<br />
rispetto a Xj,alloraH0 e Xj commutano e per risolvere il problema agli autovalori<br />
per H0 possiamo attribuire valori definiti alle posizioni dei nuclei e cercare gli<br />
autovettori di H0 tra quelli che corrispondono a questi particolari valori delle<br />
Xj. Inchiamo con X 0 l’insieme dei numeri che rappresentano gli autovalori degli<br />
operatori di posizione dei nuclei. A ciascun insieme X 0 corrisponde un insieme<br />
di autovalori En (X 0 ) di H0 distinti dal numero quantico n. Per un dato n ed<br />
X 0 vi possono essere più autovettori linearmente indipendenti che sono elencati<br />
dall’indice addizionale s. L’equazione di Schrõdinger per H0 ha la forma<br />
H0 |nsX 0 i = En (X 0 ) |nsX 0 i . (100)<br />
Nella rappresentazione {xX} l’autovettore |nsX 0 i è rappresentato dalla funzione<br />
d’onda<br />
ϕns (x, X 0 ) δ (X − X 0 ) (101)<br />
e la funzione ϕns (x, X 0 ) è soluzione dell’equazione di Schrõdinger<br />
{TN + V (x, X 0 )} ϕns (x, X 0 )=En (X 0 ) ϕns (x, X 0 ) (102)<br />
in cui le X 0 sono semplicemente dei parametri. Questa è l’equazione degli elettroninellamolecolaquandoinucleisonofissi<br />
nelle posizioni corrispondenti alla<br />
configurazione X 0 . A ciascuna soluzione di questa equazione corrisponde una