Struttura della Materia - INFN Napoli
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<strong>Struttura</strong> <strong>della</strong> <strong>Materia</strong> 69<br />
Per tener conto correttamente di questo e¤etto dovremmo sostituire alla trattazione<br />
fatta nel paragrafo precedente V1 + V2 a V1: Comunque V1 + V2 è meno<br />
simmetrico di V1: V1 + V2 commuta con ~ J; ma non con ~ L e nemmeno con ~ S .<br />
Il problema di diagonalizzare la perturbazione nel sottospazio dell’autovalore imperturbato<br />
è grandemente complicato dalla aggiunta del termine di spin-orbita.<br />
Diviene relativamente semplice solo quando uno dei termini V1 o V2 è molto più<br />
piccolo dell’altro.<br />
Se V1 À V2 si può trascurare V2 in prima approssimazione. Ciascuna con-<br />
…gurazione darà origine a una serie di livelli ciascuno dei quali corrisponde ad<br />
una ben de…nita coppia (LS) e ciascuno dei quali ha una degenerazione pari a<br />
(2L + 1)(2S + 1) ; gli autovettori corrispondenti sono particolari combinazioni<br />
lineari di determinanti di Slater formati con gli stati individuali <strong>della</strong> con…gurazione.<br />
Essi sono autovettori di ~ L 2 ; ~ S 2 ; LZ e SZ : V2 è poi trattato come una<br />
piccola perturbazione nel sottospazio di ciascuno di questi livelli. A ciascuno dei<br />
possibili valori di J(J = L + S; L + S ¡ 1; : : : ; jL ¡ Sj) corrisponde un autovalore<br />
di V2 con degenerazione (2J + 1): Gli autovettori corrispondenti j°LSJMi<br />
sono autovettori di ~ L 2 ; ~ S 2 ; ~ J 2 e JZ: Questo metodo di accoppiare i determinanti<br />
di Slater <strong>della</strong> con…gurazione per formare gli autovettori del momento angolare<br />
totale è chiamato accoppiamento Russel-Saunders o accoppiamento LS.<br />
Se V1 ¿ V2 si può trascurare V1 in prima approssimazione. L’Hamiltoniana<br />
diventa allora HC + V2 che è l’Hamiltoniana di particelle indipendenti che<br />
si muovono nel potenziale V + ( ~ l ¢ ~s)»(r): Sia ~ j = ~ l + ~s il momento angolare<br />
totale di ciascuna singola particella. Il ternine di spin-orbita ( ~ l ¢ ~s)»(r) rimuove<br />
parzialmente la degenerazione degli stati di singola particella di momento angolare<br />
orbitale non nullo separando ciascuno di esso nei due livelli j = l § 1=2:<br />
Gli autovettori corrispondenti sono speci…cati dai numeri quantici (nljm): La<br />
trattazione di HC + V2 è del tutto analoga a quella <strong>della</strong> sola HC ; ciascuna<br />
con…gurazione di HC dà luogo ad un certo numero di con…gurazioni di HC + V2:<br />
Una volta determinate queste con…gurazioni bisogna trattare V1 come una perturbazione<br />
in ciascuna di esse. A ciascun autovalore di J corriponderanno uno<br />
o più autovalori ciascuno dei quali è (2J + 1) volte degenere. Gli autovettori<br />
corrispondenti sono autovettori di ~j 2 i e di ~ J 2 e JZ . Questo modo di accoppiare i<br />
determinanti di Slater <strong>della</strong> con…gurazione dello stato fondamentale per formare<br />
gli autovettori del momento angolare totale è chiamato accoppiamento jj.<br />
La seguente tabella riassume questi due metodi<br />
Accoppiamento LS<br />
(V1) L ~<br />
P<br />
= i ~ li<br />
~S = P<br />
i ~si<br />
¯ Accoppiamento jj<br />
¯ (V2) ~ ji =<br />
(V2) J ~ = L ~ + S~<br />
¯<br />
~ li + ~si<br />
(V1) J ~<br />
P<br />
= i ~ji<br />
L’importanza relativa di V2 cresce rapidamente con Z: Negli atomi leggeri e<br />
di medio numero atomico V1 À V2 e l’accoppiamento LS è una approssimazione