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Commande boucle fermée multivariable pour le vol en ... - ISAE

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86 3. MODÈLE COUPLÉ EN TRANSLATION ET EN ROTATIONC c ∆ ˙ω c + C c ∆C c C i ∆ ˙ω i = C c ∆C c C i ∆C i J −1 (i,P gi i− c × i f )i−C c ∆ω c × ∆C c C i ∆ω i−C c ∆C c C i ∆C i J −1i,P i∆Ci T CiT [ ]∆CT ×c ∆ω c + C i ∆ω i Ci ∆C i·J i,Pi ∆Ci T CiT [ ]∆CTc ∆ω c + C i ∆ω iLa trajectoire de référ<strong>en</strong>ce est alors définie de la façon suivante :0 = C c C i J −1 (i,P gi,bo i− c × i f )i,boC c¨r i = 1 C c C i f i,bo + C c C i c × im J −1 (i,P gi,bo i− c × i f )i,boiLes forces f i,bo et <strong>le</strong>s coup<strong>le</strong>s g i,bo injectés <strong>en</strong> <strong>bouc<strong>le</strong></strong> ouverte s’écriv<strong>en</strong>t comme suit :f i,bo = m i C T i ¨r ig i,bo = m i c × i CT i ¨r iContrairem<strong>en</strong>t au mode d’observation, f i,bo et g i,bo ne sont pas nuls. Nous devons effectuer <strong>le</strong>sremplacem<strong>en</strong>ts f i = f i,bo + ∆f i et g i = g i,bo + ∆g i . Après la linéarisation, il vi<strong>en</strong>t :Cc T ∆¨r c + ∆¨r i − r × i ∆¨θ c =1 C i ∆f i + C i c × im J −1 (i,P ∆gi i− c × i ∆f )ii−2CcT ( )CT ×[ (C0 ω 0 ∆ṙc − CcT )T × ( )0 ˙ω 0 + CTc CT ×2]0 ω 0 ∆r c(3.50)−¨r × i C i∆θ i + 2ṙ × i ∆ ˙θ c∆¨θ c + C i ∆¨θ i = C i J −1 (i,P ∆gi i− c × i ∆f )i(3.51)La dernière ligne (−¨r × i C i∆θ i + 2ṙ × i ∆ ˙θ c ) a été rajoutée à la dynamique <strong>en</strong> translation par rapportaux Éqs. (3.48) et (3.49).Un fait marquant de cette dynamique est l’exist<strong>en</strong>ce des paramètres variants r i , ṙ i et ¨r i . Le systèmeest donc linéaire à paramètre variant (LPV).En outre, l’ang<strong>le</strong> ∆θ i et la vitesse angulaire ∆ ˙θ c apparaiss<strong>en</strong>t : la dynamique ne correspond plusà un doub<strong>le</strong> intégrateur.3.7.5 Linéarisation autour du mode de rotation de la formation autourd’un axeOutre <strong>le</strong> mode d’observation, un mode peut consister à faire pivoter la formation <strong>en</strong>tière comme unseul corps rigide. Dans ce cas, quelques simplifications introduites <strong>pour</strong> <strong>le</strong> mode d’observation rest<strong>en</strong>tapplicab<strong>le</strong>s, plus précisém<strong>en</strong>t l’annulation des vecteurs ṙ i , ¨r i , ω i et ˙ω i . En outre, nous constatonstoujours la simplification <strong>en</strong>tre la force de gravitation nomina<strong>le</strong> et quelques accélérations inertiel<strong>le</strong>s,<strong>Commande</strong> <strong>bouc<strong>le</strong></strong> <strong>fermée</strong> <strong>multivariab<strong>le</strong></strong> <strong>pour</strong> <strong>le</strong> <strong>vol</strong> <strong>en</strong> formation de vaisseaux spatiaux

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