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Mecanica de Materiales - 7ma.Ed_James

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738 CapÍtulo 9 Deflexiones <strong>de</strong> vigas<br />

ejemplo <strong>de</strong> la figura 9.38. En dicho ejemplo queríamos <strong>de</strong>terminar la <strong>de</strong>flexión<br />

d C en el punto medio C <strong>de</strong> la viga <strong>de</strong>bida a las cargas P y M 0 . Para<br />

hacerlo sumamos la carga ficticia Q en el punto medio (figura 9.39). Después<br />

continuamos con la <strong>de</strong>terminación <strong>de</strong> la <strong>de</strong>flexión (d C ) 0 en el punto<br />

medio <strong>de</strong> la viga cuando actuaban las tres cargas (P, M 0 y Q). Por último,<br />

igualamos Q a cero para obtener la <strong>de</strong>flexión d C <strong>de</strong>bida sólo a P y M 0 .<br />

La solución requirió tiempo porque las integraciones fueron muy largas.<br />

Sin embargo, si utilizamos el teorema modificado y <strong>de</strong>rivamos primero, los<br />

cálcu los son mucho más cortos.<br />

Ante el efecto <strong>de</strong> las tres cargas (figura 9.39), los momentos flexionantes<br />

y sus <strong>de</strong>rivadas son como sigue (consulte las ecuaciones n y o):<br />

] M<br />

M Px M 0<br />

] Q<br />

M Px M 0 Qx<br />

L<br />

2<br />

] M<br />

] Q<br />

0 0 x<br />

x<br />

L<br />

2<br />

L<br />

2<br />

L<br />

2<br />

x<br />

L<br />

Por tanto, la <strong>de</strong>flexión (d C ) 0 , <strong>de</strong> la ecuación (9.88), es<br />

1<br />

(d C ) 0<br />

EI<br />

0<br />

L /2<br />

( Px M 0 )(0)dx<br />

1<br />

EI<br />

L<br />

L /2<br />

Px M 0 Q x<br />

L<br />

2<br />

x<br />

L<br />

2<br />

dx<br />

Puesto que Q es una carga ficticia y dado que ya realizamos las <strong>de</strong>rivadas<br />

parciales, po<strong>de</strong>mos igualar Q a cero antes <strong>de</strong> integrar y obtener la <strong>de</strong>flexión<br />

d C <strong>de</strong>bida a las dos cargas P y M 0 <strong>de</strong> la siguiente manera:<br />

d C<br />

1<br />

EI<br />

L<br />

L /2<br />

[ Px M 0 ] x<br />

L<br />

2<br />

dx<br />

5PL<br />

48EI<br />

L<br />

8EI<br />

3<br />

M0<br />

2<br />

que concuerda con el resultado anterior (ecuación t). De nuevo, las integraciones<br />

se simplifican en gran medida <strong>de</strong>rivando bajo el signo <strong>de</strong> integración<br />

y empleando el teorema modificado.<br />

La <strong>de</strong>rivada parcial que aparece bajo el signo <strong>de</strong> integración en la ecuación<br />

(9.88) tiene una interpretación física simple. Representa la razón <strong>de</strong><br />

cambio <strong>de</strong>l momento flexionante M con respecto a la carga P i , es <strong>de</strong>cir,<br />

es igual al momento flexionante M producido por una carga P i <strong>de</strong> valor<br />

unitario. Esta observación conduce a un método para encontrar <strong>de</strong>flexiones<br />

conocido como método <strong>de</strong> la carga unitaria. El teorema <strong>de</strong> Castigliano también<br />

conduce a un método <strong>de</strong> análisis estructural conocido como método <strong>de</strong><br />

las flexibilida<strong>de</strong>s. Los dos son <strong>de</strong> uso común en el análisis estructural y se<br />

<strong>de</strong>scriben en libros <strong>de</strong> texto sobre ese tema.<br />

Los ejemplos siguientes proporcionan ilustraciones adicionales <strong>de</strong>l uso<br />

<strong>de</strong>l teorema <strong>de</strong> Castigliano para <strong>de</strong>terminar <strong>de</strong>flexiones <strong>de</strong> vigas. Sin embargo,<br />

se <strong>de</strong>be tener en cuenta que el teorema no está limitado a lo anterior,<br />

sino que también se aplica a cualquier tipo <strong>de</strong> estructura linealmente elástica<br />

para la cual sea válido el principio <strong>de</strong> superposición.

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