Ettore Majorana: Appunti di Fisica Teorica - Università degli studi di ...

essendo:
− x0 ϕ ′ (x0) =
Volumetto 2: 23 aprile 1928
µ = 0.47 Z −1/3
2/3 Z − n
o
A (2.183)
Z − n − 1
ϕ ′′ = ϕ3/2
√ x , ϕ(0) = 1 (2.184)
C =
n + 1
,
2
ϕ(x0) = 0 (2.185)
(n + 1)e
.
µx0
(2.186)
2.17 Polarizzabilità dell’atomo
Il potenziale all’interno di un atomo in prima approssimazione o in seconda
(come mostrato nella sezione precedente) soddisfa a un’equazione del tipo:
∆2 V = K (V − C) 3/2 . (2.187)
Poniamo l’atomo in un campo debole E. A causa della dipendenza reciproca
tra le variazioni delle grandezze atomiche e il campo, 24 finché questo
è debole, si deduce:
δV = − f(r) E r cos(r·E) (2.188)
δC = 0. (2.189)
Supponiamo il campo −E diretto secondo l’asse x. Avremo:
V1 = V + E x f(r) (2.190)
xf ′′ (r) + 3 x
r f ′
(r) (2.191)
grad 2 V1 = grad 2 V + E
(V1 − C) = (V − C) + E x f(r) (2.192)
(V1 − C) 3/2 = (V − C) 3/2 + 3
2 (V − C)1/2 E x f(r) + . . . (2.193)
24 Il manoscritto originale è alterato, per cui la nostra interpretazione è solo
plausibile.
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