Ettore Majorana: Appunti di Fisica Teorica - Università degli studi di ...

essendo per la (2.607).
Aγ =
Bγ =
Volumetto 2: 23 aprile 1928
α − iβ ′ γ
α 2 + β ′2 γ 2 ei(C+2πγ)(d1−R)
α + iβ ′ γ
α 2 + β ′2 γ 2 e−i(C+2πγ)(d1−R) .
(2.641)
Ora noi possiamo supporre d1, e quindi d2, grandi quanto si vuole; non così
ℓ = d2 − d1 perché la durata del bombardamento, che è dell’ordine di ℓ/v,
deve essere trascurabile di fronte a T . Sarà allora trascurabile, in senso
assoluto, 2πγℓ perché 2πγ è dell’ordine di α 2 , ovvero (2.616) di 1/vT . Per
d1 < x < d2 allora è possibile riscrivere la (2.640) come:
g W =
1
√ 4πx
Aγ e imv(x−d1)/ −imv(x−d1)/
+ Bγ e
, (2.642)
ferme restando le posizioni (2.641).
Sostituiamo nella (2.639), e teniamo conto delle equazioni (2.630) e
(2.636). Avremo semplicemente:
essendo
pγ = 2πBγ
√
4π
=
Sostituendo nella (2.638),
d2
e in un istante qualunque:
d1
e −imv(x−d1)/ dx
hBγkρℓ
i √ 4π m v = Bγh3/2√N i √ 4π m √ v
ψ0 = q
ψ = e iE0t/ q
x
d1
e imv(ξ−d1)/ dξ
= q Bγ, (2.643)
q = h3/2N 1/2
i m v1/2√ . (2.644)
4π
∞
0
∞
e tenendo conto delle equazioni (2.637) e (2.607):
ψ = e iE0t/
q
√4πx
∞
0
0
BγgW dγ + . . . (2.645)
Bγ gW e 2πivγt dγ + . . . , (2.646)
2Bγ
α 2 + β ′2 γ 2 χW e2πivγt dγ + . . . (2.647)
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