Ettore Majorana: Appunti di Fisica Teorica - Università degli studi di ...

e le (4.502):
Z 1 W
=
1
N ′ W
−
Volumetto 4: 24 aprile 1930
IW
ψ0 + ɛW
Q2 LW
ψW + ɛW
W
Q2 φW
W
IW ′
ψW ′
W ′ − W dW ′ −
Z 2 W = LW
ψW −
QW
IW
φW .
QW
LW ′
φW ′
W ′
′
dW
− W
(4.521)
Conviene introdurre certe combinazioni degli stati ψW e φW che in varie
applicazioni hanno un significato fisico speciale. Porremo:
essendo:
ψW = u 1 W + u 2 W , φW = v 1 W + v 2 W , (4.522)
u 1 W = 1
2 ψW − i
2π
u 2 W = 1 i
ψW +
2 2π
v 1 W = 1 i
φW −
2 2π
v 2 W = 1
2 φW + i
2π
IW ′
IW
IW ′
IW
LW ′
LW
LW ′
Oltre alle (4.522), varranno le relazioni:
IW ′
ψW ′
W ′ − W dW ′ = iπ IW
LW ′
φW ′
W ′ − W dW ′ = iπ LW
LW
ψW ′
W ′ ′
dW
− W
ψW ′
W ′ − W dW ′ ;
φW ′
W ′ ′
dW
− W
φW ′
W ′ − W dW ′ .
1
uW − u 2
W
1
vW − v 2
W .
Sostituendo mediante queste e le (4.522), le (4.521) diventano:
Z 1 W
=
1
N ′ W
ψ0 + IW
N ′ W
ɛW
Q 2 W
− iπ u 1 W + IW
N ′ W
453
ɛW
Q 2 W
(4.523)
(4.524)
(4.525)
+ iπ u 2 W