Ettore Majorana: Appunti di Fisica Teorica - Università degli studi di ...

Segue che se
n = 0, ˙α =
n = −1, ˙α =
n = −2, ˙α = 0
Volumetto 2: 23 aprile 1928
k
M ɛ
k 2
1 − e
M
1 − √ 1 − e2 e2 n = −3, ˙α =
k
−
M
2
1 − e 3/2 1 ɛ
2 k3 n = −4, ˙α =
k
−
M
2
1 − e 3/2 ɛ
k4 n = −5, ˙α =
k
−
M
2
1 − e
3/2 3 3
+
2 8 e2
ɛ
.
k5 2.26 Teoria dell’irraggiamento
Consideriamo due stati quantici dell’atomo di indici 1 e 2 e sia ν la frequenza
di transizione. Sia A21 la probabilità che un atomo nello stato 2
passi spontaneamente e nell’unità di tempo allo stato 1, B21U la probabilità
che vi passi a causa della radiazione di frequenza ν, esistente nello
spazio, essendo U l’energia per unità di frequenza e di volume; sia ancora
B12U la probabilità del passaggio inverso, N1 e N2 il numero degli atomi
nello stato 1 e 2. Avremo in caso di equilibrio:
N1
N2
= A21 + B21U
B12U
ɛ
k
. (2.374)
Se la temperatura ambiente è T e ammettiamo la legge di Boltzmann si
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