Ettore Majorana: Appunti di Fisica Teorica - Università degli studi di ...

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Volumetto 1: 8 marzo 1927
λ =
ρ
2µ0 f
1
sin(45o
− α/2)
(1.127)
v =
ρ f 1
2µ0 sin(45o q1 =
− α/2)
|u0|
(1.128)
2
1 −ρ ρ
4π 2µ0 f cos(45o s1 =
− α/2)
(1.129)
cos(45o
− α/2) ρ
.
π 2µ0 f
(1.130)
Segue dalla (1.127) che la lunghezza d’onda aumenta e dalla (1.130) che
le perdite per effetto Joule diminuiscono in conseguenza dell’isteresi. Ma
q1 nella (1.129) è il calore perduto per solo effetto Joule e s1 nella (1.130)
non è lo spessore dello strato equivalente che per ciò che riguarda l’effetto
Joule; chiameremo al contrario q la quantità totale di energia perduta e s
lo spessore dello strato equivalente vero, cioè tenuto conto delle perdite per
isteresi. La quantità di energia che nell’unità di tempo attraversa l’unità
di superficie del conduttore per trasformarsi in calore, vale per il teorema
di Poynting:
E H
q = cos ϕ (1.131)
4π
nella quale E è il valore efficace del campo elettrico alla superficie del
conduttore, H il valore efficace del campo magnetico e ϕ la differenza di
fase tra campo elettrico e magnetico. Nel nostro caso avremo:
e quindi:
q =
s =
E = |u0| ρ (1.132)
H = 4π |d| = 2 u0
ϕ = 45 o − α
2
ρ |u0| 2
2π
ρ
2µ0 f cos
1
2π cos(45 o − α/2)
29
ρ
2µ0 f
(1.133)
(1.134)
45 o − α
(1.135)
2
ρ
. (1.136)
2µ0 f