Ettore Majorana: Appunti di Fisica Teorica - Università degli studi di ...

Volumetto 1: 8 marzo 1927
L1 = L2, (1.242)
da cui si ricava
h = H2 µ1 − 1 1
. (1.243)
8π µ1 γ1 − γ2
e poiché il liquido si è supposto non magnetico e la distribuzione delle
pressioni nel suo interno è quindi idrostatica, si ricava (v. fig.)
∆p = h γ2 = H2
8π
e mettendo in evidenza i volumi specifici:
∆p = H2
8π
µ1 − 1
µ1
µ1 − 1
µ1
V1
V2 − V1
γ2
γ1 − γ2
, (1.244)
. (1.245)
Detta T la temperatura di fusione fuori dall’azione del campo magnetico
alla pressione p, e T + ∆T la temperatura di fusione alla stessa pressione,
ma sotto l’azione del campo magnetico, si trova dunque che T +δT è uguale
alla temperatura di fusione, in condizioni ordinarie e alla pressione p + ∆p.
Ma per la formola di Clapeyron
∆T =
T
ρ
Sostituendo nella (1.245) si ottiene
∆T =
T H2
8π
(V2 − V1)∆p, (1.246)
µ1 − 1
µ1
V1
. (1.247)
ρ
Le formole (1.244) e (1.247) si completano ovviamente nel caso che il liquido
abbia permeabilità qualunque µ2:
∆p = H2
µ1 − 1 γ2
+
8π µ1 γ1 − γ2
µ2 − 1
γ1
(1.248)
µ2 γ2 − γ1
∆T = T H2
µ1 − 1 V1
8π µ1 ρ − µ2
− 1 V2
. (1.249)
µ2 ρ
Se µ1 = µ2 = µ, si ottiene
∆p = − H2
8π
∆T =
T H2
8π
53
µ − 1
µ
µ − 1
µ
(1.250)
V1 − V2
. (1.251)
ρ