Untitled - vdf Hochschulverlag AG an der ETH Zürich

128 7 Trägerverfahren
Effektivwert von u AB minimal wird. Betrachtet werden die beiden Ausschnitte aus den
Lastspannungsverläufen in Bild 7.22 oben, die den gleichen Kurzzeitmittelwert u AB ergeben.
Die Amplituden der resultierenden Grundschwingungen werden so in beiden Fällen
identisch. Solange die Phasenspannung ungleich null, d.h. +U d oder -U d ist, ergibt sie einen
Beitrag zum gesamten Spannungseffektivwert. Damit die Verzerrungen klein sind,
muss an der Last während möglichst kurzer Zeit eine Spannung ungleich null auftreten.
S A
S B
u AB
10
kT T
x T,A=x T,B
t E
x A,Soll
x B,Soll
U d
(k+1)T T
dB u AB
0
-10
-20
-30
-40
-50
t
t
t
uAB t
-60
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
f/f 1
Bild 7.22. Oben: Ausschnitt aus Sollwert-, Träger- und Schaltsignalen sowie der Phasenspannung
bei einem Umschaltvorgang in der Phasenspannung pro Trägerperiode,
oben links: gleiches Sägezahnsignal als Träger für beide Brückenzweige,
oben rechts: zwei invertierte Sägezahnsignale als Träger,
unten: entsprechende Spannungsspektra der Phasenspannung, q=15, 0dB: U d
Bild 7.22 links: Der Verlauf der Phasenspannung ist bezüglich der Einschaltdauer optimal.
Kürzer kann t E nicht mehr werden, da sonst der benötigte Kurzzeitmittelwert nicht erreicht
wird. Der Beitrag zum gesamten Spannungseffektivwert ist durch (7.38) gegeben.
Die Gleichung zeigt die Abhängigkeit des Spannungseffektivwertes vom Sollwert.
(7.38)
Bild 7.22 rechts: Der resultierende Beitrag zum Effektivwert ist bei diesem Phasenspannungsverlauf
in jeder Trägerperiode unabhängig von den Sollwerten. Er entspricht dem
S A
S B
u AB
10
-10
-20
-30
-40
-50
kT T
0
x T,A xA,Soll
2
2 2 xA0, Soll – xB0, Soll 2
TTΔUAB, eff = UdtE =
UdTT -------------------------------------------- ≤ U
2
dTT
U d
x B,Soll
x T,B
t
t
t
uAB t
(k+1)T T
dB u AB
-60
0 5 10 15 20 25 30 35 40 45 50
f/f 1