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HMorische Uebeisicht der Lehre von der Wärmestrahlung. 143
in derselben "Weise vom Polarisationsazimut abhängig wäre.
Kirchhoff und Stewart») haben auch durch das Experiment
nachgewiesen, dass der Turmalin, w^elcher senkrecht zur Achse
polarisirte Strahlen absorbirt, in glühendem Zustande auch diese
aussendet.
Wird die Temperatur eines Körpers A', der bisher mit andern
im Strahlungsgleichgewicht war, erhöht, so steigen auch die
Temperaturen der Nachbarkörper. Nach der Theorie des beweglichen
Gleichgewichtes wird dies verständlich durch die Annahme,
dass das Emissionsvermögen (und demnach auch das
Absorptionsvermögen) von K mit der Temperatur wächst.
Denken wir uns mit Kirchhoff einen „vollkommen schwarzen
Körper", d. h. einen solchen, der alles auffallende Licht absorbirt,
wie dies Russ nahezu thut, nennen dessen Emissions- und Absorptionsvermögen
e, und für einen beliebigen andern Körper K
beziehungsweise E^ A^ so besteht für dieselbe Wellenlänge und
Temperatur die Gleichung
weil a für den schwarzen Körper = 1 zu setzen ist Schreiben
wir dieselbe in der Form
e
E
Nehmen wir e als Maasseinheit, und nennen — das rela-
' e
tive Emissionsvermögen des Körpers K (bezogen auf das eines
schwarzen Körpers für dieselbe Wellenlänge und Temperatur),
so ist dieses stets gleich dem Absorptionsvermögen des Körpers K.
Da e = (m, a), indem die Emission des schwarzen Körpers von
der Temperatur u und Wellenlänge / abhängt, so ist für jeden
andern Körper
E = F{u, X). A.
Wie die Beobachtung der Absorptionsspektren lehrt, hängt
A von der Wellenlänge ab. Dagegen scheint die Temperatur
nur einen geringen Einfluss auf A zu haben. Durchsichtige
farblose Körper behalten diese Eigenschaft in der Regel auch
bei hohen Temperaturen, farbige Körper bleiben farbig, undurchsichtige
undurchsichtig. Im Allgemeinen ist also A = (p (w,
Stewart, on heat. Oxford 1888.
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