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Die Entwicklung der Thermodynamik. Das Carnot'scJie Princip. 223
Einige Erörterungen Carnot's über die Gase beruhen auf
falschen damals angenommenen Vorstellungen über die Eigenschaften
derselben. Diese können wir umso mehr übergehen,
als sie bei Carnot keine wesentliche Eolle spielen,
9. In einem dritten Abschnitt seiner Schrift, der zwar nicht
äusserlich bezeichnet, aber doch deutlich erkennbar ist, geht
Carnot daran, den Arbeitseffekt der übergeführten Wärme wirklich
zu bestimmen, und durch Yergleichung verschiedener Processe
zu ermitteln, ob derselbe vom Material des angewandten
Körpers unabhängig ist.
Ein Kilogramm Luft, anfänglich unter dem Druck einer At-
mosphäre, mag einen Kreisprocess zwischen O^C und 0— ® C
durchmachen. Die Differenz der Expansivkräfte beträgt dann in
homologen Momenten • J^Q^Q^ einer Atmosphäre oder des
Druckes einer Wassersäule von 10,4 m Höhe. Die Luft nimmt
den Raum von 0,77 m^ ein, und die ganze Ausdehnung soll zur
Bequemlichkeit der Rechnung JYß- + 26Y
Kreisprocess geleistete Arbeitsüberschuss ist dann
wobei ersichtlich als Arbeitseinheit die Erhebung von 1 m^ Wasser
auf 1 m Höhe (also 1000 Kilogranimmeter) gilt. In dieser Einheit
ergiebt sich 0,000000372.
Die bei der angenommenen Ausdehnung consumirte, bei der
Compression abgegebene, also um Viooo® C fallende Wärmemenge
ist aber C = 0,267 in Kilogrammcalorien. Nimmt man die
Temperaturdifferenz 1000mal grösser, also 1» 0 und anstatt 0,267
Calorien 1000 Calorien, so ist die Arbeit mal
grösser d. i. in obiger Einheit 1,395.
Ein analoger Process wurde mit 1 kg Wasser ausgeführt,
welches an dem Körper A von 100« C sich in Dampf von 10,4 m
Wasserdruck verwandelt und 1,7 m^ einnimmt, dann an dem
Körper B von 99» C bei einer um 0,36 m Wasserdruck geringeren
Spannkraft comprimirt (verflüssigt) wird. Die Arbeit beträgt
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