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83 Historische Uebersicht der Lehre von der Wärmeleitung.
Die ganze Fourier'sehe Theorie ist hiernach lediglich eine übersichtliche
mathematische Darstellung der Thatsachen der "VYärmeleitung.
7. Fourier geht von #in6r sehr einfachen Yorstellung aus.
Ein wärmeleitender Körper (Kupfer) fülle den Raum zwischen
zwei unendlichen parallelen Ebenen (I, II) vollständig aus.
Denkt man sich die Ebene I unausgesetzt von Dämpfen-siedenden
Wassers bespült, und auf der unveränderlichen Temperatur
Wj (100° C) gehalten, während die Ebene II stets in Berührung
mit schmelzendem Eis und auf der Temperatur u^ (0® C) verbleibt,
und nimmt man an, dass sich in der leitenden Platte eine
Temperaturvertheilung hergestellt hat, vermöge welcher die
Fig. 33.
H
I
M
mJ TTt
• •
M
TTt
Fig. 34.
Temperatur 2^'^oportional der Entfernung von I gegen II hin
(nach dem Gesetz einer graden Linie) abfällt, von % bis ii^ abnimmt,
so bleibt diese?' Zustand stationär., so lange I auf u^
und II auf u^ erhalten wird. Denn denkt man sich in dem
leitenden Körper eine zu I II parallele dünne Schichte J-fherausgefasst
und in derselben ein Theilchen m, so existirt zu jedem
links liegenden wärmeren Theilchen m' ein in Bezug auf m
symmetrisch rechts liegendes eben so viel kälteres Theilchen m",
so dass m von m' in derselben Zeit dieselbe Wärmemenge
empfängt, die es an m! abgiebt. Deshalb kann sich die Temperatur
von m und von der ganzen Schichte Jf, und so auch von
jeder andern Schichte nicht ändern. In dieser,Ueberlegung ist
nur von Theilchen die Rede, welche m nahe genug liegen, um
mit diesem einen Wärmeaustausch einzugehen.
Bleibt aber auch die Temperatur der in der Ebene M liegenden
Theilchen unverändert, so geht doch Wärme durch die
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