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Die Entwicklung der Thermodynamik. Das Carnot'scJie Princip. 221
dem neuen Princip geleitet, zunächst die Eigenschaften der Gase
näher zu studiren.
Man denke sich die Temperatur der beiden Körper A und
B nur unendlich wenig verschieden, z. B. = — dt Die
Volumänderungen ß und so wie die zugehörigen Arbeiten
werden dann unendlich klein und können ausser Acht gelassen
werden. Der Kreisprocess besteht dann in der Ausdehnung des
Gases in Berührung mit A bei der Temperatur t-^ und in der
Compression desselben auf das ursprüngliche Yolum in Berührung
mit B bei der Temperatur — dt.
Führt man denselben Process mit xwei verschiedenen Gasen
M und N aus, welche man bei gleichem Yolum •y«, gleichem
Druck p 0 und derselben Temperatur in Berührimg mit A auf
II I
rc i
Y-v:
Hb
V
Fig. 70.
das Volum ausdehnt, dann um dt abgekühlt in Berührung
mit B wieder auf v^ comprimirt, so entwickeln diese Gase nach
dem Mariotte-Gay-Lussac'schen Gesetz in Jiomologen Momenten
des Processes durchaus gleiche Expansivkräfte und liefern
dieselbe Arbeit. Demnach muss auch die von A nach B übergeführte
Wärme, d. h. also die von A bei der Ausdehnung aufgenommene
oder die nachher bei der Compression an B abgegebene
Wärmemenge dieselbe sein. Wenn also irgend ein Oas
bei der constanten Temperatur t von dem Volum Vq und dem
Druck Pq zu dem Volmn v und den Druck p übergeht, so ist
die hierbei absorbirte oder abgegebene Wärmemenge von der
Natur des Qases unabhängig.
8. In sehr einfacher Weise ermittelt Carnot, allerdings auf
Grund der ungenauen Zahlen von Poisson und Gay-Lussac,
das Verhältniss der verschiedenen specifischen Wärmen der Gase.
Wir denken uns die Masseneinheit Gas (I) Fig. 70 mit dem Volum
F bei 0" C. Compression um i/ug erwärmt dieselbe (II) nach
Poisson um 1" C, Zuführung der specifischen Wärme C bei
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