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Histolische Uebersicht der Entwicklung der 1 herniometrie. 17
wendet. Die eine besteht darin, dass ein Glasgefäss A unter
Erhitzung auf die Siedetemperatur wiederholt ausgepumpt, und
mit durch Chlorcalcium streichender Luft gefüllt wird. Dann
wird die Spitze 8 bei der Siedetemperatur unter Notirung des
Barometerstandes zugeschmolzen und das Gefäss in die Lage B
in ein Bad von schmelzendem Eis mit der Spitze unter Quecksilber
gebracht. Nach eingetretener Abkühlung wird die Spitze
abgebrochen. Das Quecksilber dringt ein, man notirt den Niveauunterschied
innen und aussen, und nimmt die nöthigen Wägungen
vor. Es ist die Methode von Gay-Lussac nur mit den
nötigen Verfeinerungen.
Die zweite Methode besteht darin,
dass ein mit dem trockenen Gas gefülltes
Gefäss A bis zur Rohrbiegung
a einmal in ein Eisbad, einmal in
ein Dampfbad gebracht wird, während
man das Niveau n des absperrenden
Quecksilbers immer so regulirt, dass
dasselbe auf eine Glasspitze s einsteht.
Hier bleibt also das Luftvolum
dasselbe, und man misst den Spannungsxnwachs
bei Erwärmung.
Erwärmt man ein Gasvolum v
von 0« auf 100° C bei unverändertem
Druck so dehnt es sich auf
v{l -f a) aus, wobei a der Ausdehnungscoefficient
heisst Würde
Fig. 13.
nun das Gas bei 100° C auf das ursprünglicke
Volum zusammengedrückt, so müsste es nun nach
dem Boyle-Mariotte'sehen Gesetz den Druck p' ausüben,
wobei v.p' = V (1 -f a) demnach j)' = p (i a) wäre.
Bei ge7iauer Gültigkeit des Boyle'sehen Gesetzes wäre also
dasselbe a auch der SpanriungsxuwachscoQlncimt oder kürzer
der Spannungscoefficie7it. Da das erwähnte Gesetz nicht vollkommen
genau ist, sind auch beide Coefficienten nicht identisch.
Bezeichnen wir den Ausdehnungscoefficienten mit a, den
Spannungscoefficienten mit so ist nach Regnault für das
Intervall 0°—100» C und
sphäre für
den Druck von ungefähr 1 Atmo-
Much, Wäruio. 2
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