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308 Die absolute (thermodynamische) Tetnperaturscale.
Joule ausgeführt hat, wurde diese Vermuthung bestätigt. Bei
Ausdehnung der Gase wird eine geringe innere Arbeit geleistet,
weshalb sich dieselben auch bei Wegfall jeder äusseren Arbeit
hierbei ein wenig abkühlen.
Werden nun die Oasspannungen als Temperaturmaass beibehalten,
so sind die abgeleiteten Beziehungen nicht genau
richtig. Will man hingegen die gefundenen Sätze in ihrer schönen
einfachen Forin festhalten, so ist die Wahl eines neuen Temperaturmaasses
nothwendig. Der letztere Weg wird von Thomson
eingeschlagen.
2. Bevor wir auf die Untersuchungen von Thomson und
Joule im Einzelnen eingehen, wollen wir zunächst eine allgemeine
Betrachtung anstellen. Die Carnot'sche Gleichung 25
(S. 284) lautet
^y-dvdt
Mdv
-fidt 1
Für ein Gas von den bekannten Eigenschaften ergiebt sich
die Carnot'sche Funktion (S. 286)
welche Gleichung nicht mehr genau richtig ist, wenn das Gas
die bezeichneten Eigenschaften nicht genau hat. Man könnte
ein vollkommenes Gas der bezeichneten Art fingiren, zur Temperaturdefinition
benützen, und die Beziehung von fx und t aufrecht
halten. Eine reale Temperaturbestimmung wäre aber auf
diese Weise nicht möglich, Folgender Weg führt aber zum Ziel.
Man denke sich einen Kreisprocess mit einem beliebigen
Körper zwischen unendlich nahen Temperaturgrenzen ausgeführt
und die Carnot'sche Funktion fi für eine beliebige willkürliche
Temperaturscale in der ganzen Ausdehnung derselben experimeniell
bestimmt. Für einen elementaren Kreisprocess gilt dann
(S. 284)-
' ^ • • • ,ldQ
..i:: : = dt
; JDefinirt man mm willkürlich die Temperatur T=—f^vo-
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