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26 Hidffrische Uehersieht der Entioicklung der Thermometrie.
® C 7nm ° C mm
0,00 4,54 111,74 1131,60
52,16 102,82 131,35 2094,69
100,74 777,09 148,26 3359,54
Aus diesem Auszug der R6gnault'schen Tabelle sieht man,
dass die Spannkraft des Wasserdampfes von 0"—100® C um
rund eine Atmosphäre, von 100 —150® aber um mehr als drei
Atmosphären steigt. Die rasch zunehmende Steigung der Spannkraftscurve
beim Wachsen der Temperatur in der graphischen
Darstellung, welche E6gnault ausgeführt hat, macht diese Yerhältnisse
noch deutlicher ersichtlich.
Eine ausführlichere Tabelle in der Nähe des Dampfdruckes
von 760 mm kann zur Beurtheilung des Einflusses des Luftdruckes
dienen.
bei Bestimmung des Siedepunktes am Thermometer
23. Das rasche Ansteigen der Spannkraft
(und Dichte) der gesättigten Dämpfe brachte
Cagniard de la Tour^) auf den Gedanken,
dass sich bei hohem Druck und hoher Temperatur
Dämpfe darstellen lassen müssten,
deren Dichte nur wenig von jener der Flüssigkeit
verschieden Aväre. Er füllte ein Stück
eines Flintenlaufs fast zur Hälfte mit Alcohol,
und verschloss denselben nach Einbringen
Fig. 21. einer Feuersteinkugel. Bei ausgiebigem Erhitzen
änderte sich plötzlich das Geräusch,
welches die Kugel bei Erschütterung des Laufes durch ihr Anschlagen
verursachte. In einer von Luft befreiten Glasröhre verschwand
Alcohol, der als Flüssigkeit die Hälfte der Röhre eingenommen
hatte, bei Erhitzung für das Gesicht vollständig. Bei
Abkühlung kam er als dichter Regen wieder zum Vorschein.
Die Versuche wurden dann mit der Röhre Fig. 21 fortgesetzt.
In a wurde Flüssigkeit (Aether) eingebracht und durch Quecksilber
gegen Luft in b abgeschlossen. Die Compression der
Luft ergab den Druck, das Thermometer des Bades, in welches
die Röhre eingebracht wurde, die Temperatur. Aether verschwand
bei 38 Atmosphären und 160® C, Alcohol bei 119 At-
») Ann. de Chim. XXI (1822) p. 127, 178, XXn (1823) p. 410.
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