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Die Entwicklung der Thermodynamik. Das Carnot'sche Princip. 229
Bdt
dQ dQ
" dv ^ dp'
Dieser Werth muss von der Natur des angewandten Körpers
nmabhängig sein, iind kann nur noch von der Temperatur t ab-
Jiängen. Man kann demnach setzen (da R eine Constante ist)
Bdt dt
dQ dQ C
" dv '' dp
worin C eine für alle Körper gleichbleibende Funktion der Temperatur
(die Carnofsche Funktion) bedeutet.
13. In Berührung mit entwickle sich bei der Temperatur ^das
Tolum V eines gesättigten Dampfes, welches zwischen t und t — dt
den bekannten Kreisprocess durch-
•macht. Ist d die Dichte des
Dampfes, und jene der Flüssigvd
keit, so ist — das Flüssigkeits-
^volum, aus dem der Dampf ent-
•standen ist, und (1 — —) v der
Q)
\o\\m\xu wachs bei dieser Entwicklung.
Die Fläche des Parallelogramms
Fig. 75, welche
0 a S ß
Fiff. 75.
•die Arbeit darstellt, ist nach einer der vorigen analogen Betrachtung
Q
A d t .
dt
Die übergeführte Wärme ist zugleich die (latente) Dampf-
Avärme des Tolums v. Ist k die Wärme für das Volum v^ so
dst der obige Ausdruck durch k v zu dividiren. Da aber dieser
•Quotient für dieselbe Temperatur jenem des Gases gleich sein muss,
:S0 ist
dp
o dt
c-
Setzt man annähernd - = 0, so folgt
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y