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Die Cuufoniütäl und die Unterschiede der Energien u. s. iv. 83]
A (isopotentiell) vom Radius r^ auf r-^ aus, wobei A entzogen
wird die Energie
JV, = (r, - /-o) V,'.
Ferner finde eine weitere (adiabatische) Ausdehnung des
isolirten /c bis zum Radius rg und der Potentialabnahme auf
statt. Hierbei ist r^ J^ = Fg. Es trete ferner eine (isopotentielle)
Contraction auf r^ in Verbindung mit B ein, bis die ganze
von A aufgenommene ^ilenge wieder an abgegeben ist. Schliesslich
werde h wieder isolirt (adiabatisch) auf Tq zusammengedrückt,
so dass die Kugel bei der ursprünglichen Ladung wieder
das ursprüngliche Potential erhält. Aus letzterer Bedingung
folgt die Gleichung Vq V^ = r^ TV
Ferner folgt (/a — r^) JV = (ti — r«) Fj V^. Die an B abgegebene
Energie ist also
TF2 = (?\ — ro ) Fl I V
Es besteht also wieder die Gleichung 1 oder 2, wie man
sich durch Substitution überzeugen kann.
Für den ökonomischen Coefficienten erhalten wir im Fall
der Wärme
Q' _ T, - T,
und bei analoger Bezeichnung ebenso im Fall der Elektricität
W _ F, — F2
4. Der umkehrbaire Kreisprocess hat bei Carnot nur den
Zweck, einerseits nutxlose^ der mechanischen Arbeit nicht zugut
kommende Energieverluste zu vermeiden, anderseits nnhekannte
unberechenbare (latente) Energien aus der Betrachtung
zu beseitigen. Wo die Berücksichtigung dieser beiden Umstände
unnöthig ist, bedürfen wir zur Aufstellung des Carnot-Clausi
US'sehen Satzes der Betrachtung eines Kreisprocesses nicht.
Es genügt hierzu vielmehr die Kenntniss der Verwandelbarkeit
der PJnergien ineinander und jene des hiermit verbundenen
Potentialfalles der verminderten Energieart.
Man kann ganz allgemein sagen: TFm/ von einer Energieart
W -f- W vom Potential \\ der Antheil W in eine oder
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